一种利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率的方法.pdf

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摘要
申请专利号:

CN201110372698.6

申请日:

2011.11.22

公开号:

CN102375914A

公开日:

2012.03.14

当前法律状态:

撤回

有效性:

无权

法律详情:

发明专利申请公布后的视为撤回IPC(主分类):G06F 17/50申请公布日:20120314|||实质审查的生效IPC(主分类):G06F 17/50申请日:20111122|||公开

IPC分类号:

G06F17/50

主分类号:

G06F17/50

申请人:

天津工业大学

发明人:

李鸿强; 魏可嘉; 柳智慧

地址:

300160 天津市河东区成林道63号

优先权:

专利代理机构:

代理人:

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内容摘要

本发明公开了一种利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率的方法,包括:(1)以时域有限差分(FDTD)算法理论为基础,构建二维光子晶体结构模型;(2)基于时域有限差分算法的二维光子晶体能带结构的分析;(3)选取最优能带结构,完成二维光子晶体参数的设计。本发明通过利用时域有限差分算法对二维光子晶体模型进行能带求解,设计出用于提高C波段LED出光效率的二维光子晶体的结构及参数。经过模拟计算,本发明给出的光子晶体结构参数可以提高C波段LED的出光效率。

权利要求书

1: 一种利用二维光子晶体提高 C 波段 LED 出光效率的方法实现, 包括如下步骤 : (1) 以时域有限差分算法理论为基础, 构建了二维光子晶体结构模型, 它包括 : 正方排 列二维空气孔光子晶体结构、 正方排列二维介质柱光子晶体结构、 三角排列二维空气孔光 子晶体结构以及三角排列二维介质柱光子晶体结构 ; (2) 基于时域有限差分算法的二维光子晶体能带结构的求解, 通过对麦克斯韦微分方 程组在直角坐标系中进行展开, 利用差分方程求解二维光子晶体结构的电磁场分布, 得出 光子晶体的能带结构 ; (3) 选取最优能带结构, 完成二维光子晶体参数的设计, 光子晶体参数包括 : 光子晶体 的晶格常数 a、 占空比 Rp 以及晶胞半径 r。
2: 根据权利要求 1 所述的利用二维光子晶体提高 C 波段 LED 出光效率的方法, 其特征 在于 : 以时域有限差分算法为理论基础设计二维光子晶体结构模型, 包括以下步骤 : (1) 设计二维光子晶体材料、 光子晶体介质柱 / 空气孔半径、 光子晶体的晶格常数以及 占空比, 完成光子晶体晶胞设计 ; (2) 根据一个光子晶体晶胞, 设计二维光子晶体阵列, 完成正方排列以及三角排列的二 维光子晶体结构设计。
3: 根据权利要求 1 所述的利用二维光子晶体提高 C 波段 LED 出光效率的方法, 其特征 在于 : 利用时域有限差分算法求解二维光子晶体的能带结构, 首先我们将麦克斯韦微分方 程组在直角坐标系下展开得到 : 以及 : 上式中 ε, σ, μ 分别是介质的介电系数, 电导率, 磁导系数, 由式 (1)、 (2) 我们得出, 在三维空间中, 此时的电场和磁场在时间顺序上交替抽样, 抽样时间间隔彼此相差半个时 间步, 使麦克斯韦旋度方程离散以后构成显式差分方程, 从而可以在时间上迭代求解 ; 因 此, 由给定相应的电磁场问题的初始值和边界条件, 就可以逐步推进的求解空间电磁场, 进 而求解得到二维光子晶体能带结构。
4: 根据权利要求 1 所述的利用二维光子晶体提高 C 波段 LED 出光效率的方法, 其特征 在于 : 根据求解的不同晶格常数不同占空比的二维光子晶体的能带结构, 选择适合用于提 2 高 C 波段 LED 出光效率的最优能带结构 ; 选取最优能带的原则为 : (1) 二维光子晶体能带带隙宽度足够大, 可以用来提高较宽波长范围的出光效率 ; (2) 根据能带频率 f 与可提高出光效率波长 λ 及二维光子晶体的晶格常数 a 的关系式 f = a/λ, 选择最优能带频率, 完成最优能带结构设计 ; 根据最优能带结构, 可以得到满足于提高 C 波段 LED 出光效率的二维光子晶体参数, 具 体参数包括 : 光子晶体的晶格常数 a、 占空比 Rp 以及晶胞半径 r。

说明书


一种利用二维光子晶体提高 C 波段 LED 出光效率的方法

    技术领域 本发明属于光电子技术领域, 具体涉及到 C 波段 LED 出光效率, 利用时域有限差分 算法对二维光子晶体能带结构进行求解, 设计出适合于提高 C 波段 LED 出光效率的二维光 子晶体结构参数。
     背景技术 光纤光栅传感技术是伴随着光导纤维以及光纤通信技术而迅速发展起来的一种 以光为载体, 光纤为煤质, 感知和传输外界信号 ( 被测量 ) 的新型传感技术。它有抗电磁干 扰 (EMI)、 灵敏度高、 安全可靠、 耐腐蚀、 可进行分布式测量、 便于组网等诸多优点, 是近年来 国际上发展最快的高科技应用技术。自 20 世纪 70 年代以来, 光纤光栅传感技术的应用已 经逐步从军事领域发展到了电力、 石油、 石化、 交通和建筑等各个工业领域, 在公共安全、 国 防、 工农业安全生产、 环保等重大安全监测领域也有着重要应用。
     由于目前用于光纤光栅传感的 C 波段 LED 光源的出光效率较低, 限制了 LED 光源 在光纤光栅传感领域进一步的应用。 LED 出光效率低主要原因是 : LED 有源层的半导体材料 折射率比空气的折射率高, 光在 LED 介质与空气的界面会发生全反射, 大部分光不仅不能 从 LED 中发射出来, 而且被金属触点、 基底或有源层吸收, 会产生热能或引起电子与空穴的 无辐射复合, 导致出光效率受到很大的限制。
     在提高 LED 出光效率方面, 科研人员已经做了多种尝试, 如采用倒金字塔形结构、 生长分布式布拉格反射层、 制作透明衬底、 表面粗糙化的薄膜结构等。 虽然它们对出光效率 都起到不同程度的改善作用, 但效果仍不理想。 表面粗化技术通过增加光逃逸角, 将光提取 率提升至约 65%, 若再进一步以硅树脂或类似的透明材料封装, 光提取率可高达 80%。通 过封装虽然可以提高光提取效率, 但由于 LED 的亮度与封装材料的折射系数平方成反比, 因此会牺牲掉 LED 的亮度。
     本发明解决 C 波段 LED 出光效率的问题, 以时域有限差分理论为基础建立二维光 子晶体结构模型, 设计了正方排列以及三角排列的二维光子晶体结构, 并利用时域有限差 分算法对不同晶格常数、 不同占空比的二维光子晶体的能带结构进行求解, 设计出用于提 高 C 波段 LED 出光效率的二维光子晶体的各项参数, 总体设计方案流程示意图如图 1 所示。
     发明内容
     本发明的目的是解决 C 波段 LED 出光效率的问题, 通过以时域有限差分理论为基 础建立二维光子晶体结构模型, 设计了正方排列以及三角排列的二维光子晶体结构, 利用 时域有限差分算法对不同晶格常数、 不同占空比的二维光子晶体的能带结构进行求解, 选 择最优的光子晶体能带结构, 设计出可以提高 C 波段 LED 出光效率的二维光子晶体结构参 数。
     一种利用二维光子晶体提高 C 波段 LED 出光效率的方法实现, 包括以下步骤 :
     (1) 以时域有限差分算法为基础, 构建二维光子晶体结构模型, 其中包括正方排列的二维光子晶体结构以及三角排列的二维光子晶体结构, 结构如图 3、 5 所示。图 3、 5中a 为二维光子晶体的晶格常数, r 为二维光子晶体的介质柱 / 空气孔半径, 占空比 Rp = r/a。
     (2) 基于时域有限差分算法二维光子晶体能带结构的求解, 求解了不同晶格常数、 不同占空比的二维光子晶体的能带结构。首先将麦克斯韦微分方程组在直角坐标系下展 开, 再将其转换为差分方程, 进而在时间和空间上逐步求解电场和磁场, 计算得到光子晶体 的能带结构, 我们求解了不同晶格常数、 不同占空比的二维光子晶体的能带结构。
     (3) 选取最优能带结构, 并根据最优二维光子晶体能带确定用于提高 C 波段 LED 出 光效率的二维光子晶体参数, 选取最优能带的原则为 :
     1、 二维光子晶体能带带隙宽度足够大, 可以用来提高较宽波长范围的出光效率 ;
     2、 根据能带频率 f 与可提高出光效率波长 λ 及二维光子晶体的晶格常数 a 的关 系式 f = a/λ, 选择最优能带频率, 完成最优能带结构设计。
     通过最优能带结构, 可以得到满足于提高 C 波段 LED 出光效率的二维光子晶体参 数, 具体参数包括 : 光子晶体的晶格常数 a、 占空比 Rp 以及晶胞半径 r。 附图说明
     图 1 是本发明利用二维光子晶体提高 C 波段 LED 出光效率流程示意图 ; 图 2 是正方排列二维光子晶体晶格矢量结构示意图 ; 图 3 是正方排列二维光子晶体结构示意图 ; 图 4 是三角排列二维光子晶体晶格矢量结构示意图 ; 图 5 是三角排列二维光子晶体结构示意图 ; 图 6 是正方排列介质柱且 a = 500nm、 Rp = 0.3 时的光子晶体能带示意图 ; 图 7 是三角排列空气孔且 a = 500nm、 Rp = 0.44 时的光子晶体能带示意图 ; 图 8 是三角排列介质柱且 a = 500nm、 Rp = 0.35 时的光子晶体能带示意图。具体实施方式
     以下结合技术方案详细叙述本发明的最佳实施例。
     本发明的目的是解决 C 波段 LED 出光效率的问题, 通过以时域有限差分理论为基 础建立二维光子晶体结构模型, 设计了正方排列以及三角排列的二维光子晶体结构, 利用 时域有限差分算法对不同晶格常数、 不同占空比的二维光子晶体的能带结构进行求解, 选 择最优的光子晶体能带结构, 设计出用于提高 C 波段 LED 出光效率的二维光子晶体结构参 数, 它包括如下步骤 :
     1、 二维光子晶体结构的设计
     以时域有限差分算法为理论基础, 构建二维光子晶体结构模型, 其中包括正方排 列的二维光子晶体结构以及三角排列的二维光子晶体结构, 主要有以下几个步骤 :
     (1) 基本参数设计, 包括 : 全局参数、 边界参数以及计算区域的设计, 计算区域一 般选择光子晶体晶格常数的整数倍, 为了能够精确求解出光子晶体的能带结构, 边界条件 选择周期边界。
     (2) 材料的设计, 包括材料的介电常数以及特性设计, 且材料的介电常数选取是根 据 LED 的材料决定的。(3) 结构及元件设计, 包括 : 光子晶体晶胞的半径及高度设计, 光子晶体的高度一 般选取 100-200nm。
     (4) 完成正方排列及三角排列二维光子晶体结构的设计。光子晶体阵列的设计要 按照光子晶体的晶格矢量来完成, 正方排列的光子晶体的晶格矢量如图 2 所示, 其中 Ka 为 指定列方向上的晶格矢量, Kb 为指定行方向上的晶格矢量。将 Ka 和 Kb 分别向 X 轴和 Y 轴 投影, 且设光子晶体晶格常数为 a, 则 Ka 和 Kb 分别为 其中 分别 为 X、 Y 方向的单位矢量。 因此, 对于正方排列的二维光子晶体结构, 列方向上的晶格矢量 Ka 在 X 方向上的数值为 a, Y 方向上的数值为 0 ; 同理可得, 行方向上的晶格矢量 Kb 在 X 方向 上的数值为 0, Y 方向上的数值为 a。 再进一步设计行与列的取值范围, 即可完成正方排列二 维光子晶体阵列的设计。设计得到的正方排列的二维光子晶体结构如图 3 所示, 图中 a 为 二维光子晶体的晶格常数, r 为二维光子晶体的介质柱 / 空气孔半径, 占空比 Rp = r/a。
     对于三角排列的二维光子晶体阵列, 它的晶格矢量如图 4 所示, 其中 Ka 为指定列 方向上的晶格矢量, Kb 为指定行方向上的晶格矢量。将 Ka 和 Kb 分别向 X 轴和 Y 轴投影, 且设光子晶体晶格常数的值 a, 则 Ka 和 Kb 分别为 其中 分别为 X、 Y 方向的单位矢量。 因此, 对于三角排列的二维光子晶体结构, 列方向上的晶格矢量 Ka 在 X 方向上的数值为 a, Y 方向上的数值为 0 ; 同理可得, 行方向上的晶格矢量 Kb 在 X 方向 上的数值为 a/2, Y 方向上的数值为 再进一步设计行与列的取值范围, 即可完成三角排 列二维光子晶体阵列的设计。 设计得到的三角排列的二维光子晶体结构如图 5 所示, 图中 a 为二维光子晶体的晶格常数, r 为二维光子晶体的介质柱 / 空气孔半径, 占空比 Rp = r/a。
     2、 基于时域有限差分算法二维光子晶体能带的求解
     利用时域有限差分算法求解二维光子晶体的能带结构, 我们首先将麦克斯韦微分 方程组在直角坐标系下展开得到 :
     以及 :
     上式中 ε, σ, μ 分别是介质的介电系数, 电导率, 磁导系数。在三维空间中, 若设 观察点 (x, y, z) 为 Ex 的节点 (i+1/2, j, k), 以及时刻 t = (n+1)Δt, 则电场分量 Ex 的求 解方程可离散为 :
     式中 :
     上式中标号 m = (i+1/2, j, k), 其它场分量求解过程类似。根据这些差分方程我 们可以求解出二维光子晶体的能带结构。
     3、 选取最优能带结构, 完成二维光子晶体参数的设计
     无论是正方排列的二维光子晶体结构还是三角排列的二维光子晶体结构, 它的能 带结构的带隙都会随着光子晶体占空比 Rp 的变化而变化。我们通过对二维光子晶体结构 的改变, 根据不同 Rp 对带隙的影响, 找出最佳 Rp 和归一化频率 f(a/λ) 和归一化中心频率 f0, 从而得到光子晶体的最佳参数。
     通过改变二维光子晶体的参数, 求解了正方排列的二维空气孔光子晶体结构、 正 方排列二维介质柱光子晶体结构、 三角排列二维空气孔光子晶体结构以及三角排列二维介 质柱光子晶体结构的能带 ; 同时每种结构又求解出相同晶格常数不同占空比以及相同占空 比不同晶格常数的光子晶体能带结构, 从而选择最优光子晶体能带结构。
     下面以晶格常数为 500nm 为例, 对求解出的不同结构的光子晶体的能带进行分 析。通过求解我们发现, 正方排列的二维空气孔光子晶体的能带结构不存在带隙。正方排 列介质柱且晶格常数 a = 500nm、 占空比 Rp = 0.3 时的能带结构如图 6 所示。它具有三个 H 偏振禁带, 归一化频率范围分别为 0.2249-0.2938, 0.3978-0.5017, 0.6156-0.6796, 禁带 宽度分别为 0.0689, 0.1039, 0.0640, 归一化中心频率分别为 0.25935, 0.44975, 0.6476。
     三角排列空气孔且晶格常数 a = 500nm、 占空比 Rp = 0.44 时的能带结构如图 7 所 示。它只有一个 E 偏振禁带, 归一化频率范围为 0.2448-0.4147, 禁带宽度为 0.1699, 归一 化中心频率为 0.32975。
     三 角 排 列 介 质 柱 且 晶 格 常 数 a = 500nm、 占 空 比 Rp = 0.35 时 的 能 带 结 构 如 图 8(a)、 (b) 所示。它具有一个 E 偏振禁带和三个 H 偏振禁带, 归一化频率范围分别为 0.2918-0.3358, 0.2019-0.2578, 0.3558-0.4257, 0.5256-0.5856, 禁带宽度分别为 0.0440, 0.0559, 0.0699, 0.0600, 归一化中心频率分别为 0.3138, 0.2299, 0.3908, 0.5556。
     在所有能带结构中选取最优能带, 最优能带的选取原则为 :
     (1) 二维光子晶体能带带隙宽度足够大, 可以用来提高较宽波长范围的出光效 率;
     (2) 根据能带频率 f 与可提高出光效率波长 λ 及二维光子晶体的晶格常数 a 的关
     系式 f = a/λ, 选择能够提高 C 波段 LED 出光效率的最优能带频率。
     根据最优能带选取原则, 选择用于提高 C 波段 LED 出光效率的二维光子晶体最 优能带结构如图 7 所示。它为三角排列空气孔二维光子晶体结构, 归一化频率范围为 0.2448-0.4147, 禁带宽度为 0.1699, 归一化中心频率为 0.32975, 可提高发光波长范围为 1205-2042nm ; 它对应的光子晶体参数为 : 晶格常数 a = 500nm、 占空比 Rp = 0.44 以及晶胞 半径 r = 220nm。

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1、10申请公布号CN102375914A43申请公布日20120314CN102375914ACN102375914A21申请号201110372698622申请日20111122G06F17/5020060171申请人天津工业大学地址300160天津市河东区成林道63号72发明人李鸿强魏可嘉柳智慧54发明名称一种利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率的方法57摘要本发明公开了一种利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率的方法,包括1以时域有限差分FDTD算法理论为基础,构建二维光子晶体结构模型;2基于时域有限差分算法的二维光子晶体能带结构的分析;3选取最优能带结构,完成二维光子晶体参数的设计。

2、。本发明通过利用时域有限差分算法对二维光子晶体模型进行能带求解,设计出用于提高C波段LED出光效率的二维光子晶体的结构及参数。经过模拟计算,本发明给出的光子晶体结构参数可以提高C波段LED的出光效率。51INTCL19中华人民共和国国家知识产权局12发明专利申请权利要求书2页说明书5页附图4页CN102375921A1/2页21一种利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率的方法实现,包括如下步骤1以时域有限差分算法理论为基础,构建了二维光子晶体结构模型,它包括正方排列二维空气孔光子晶体结构、正方排列二维介质柱光子晶体结构、三角排列二维空气孔光子晶体结构以及三角排列二维介质柱光子晶体结构;2基于。

3、时域有限差分算法的二维光子晶体能带结构的求解,通过对麦克斯韦微分方程组在直角坐标系中进行展开,利用差分方程求解二维光子晶体结构的电磁场分布,得出光子晶体的能带结构;3选取最优能带结构,完成二维光子晶体参数的设计,光子晶体参数包括光子晶体的晶格常数A、占空比RP以及晶胞半径R。2根据权利要求1所述的利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率的方法,其特征在于以时域有限差分算法为理论基础设计二维光子晶体结构模型,包括以下步骤1设计二维光子晶体材料、光子晶体介质柱/空气孔半径、光子晶体的晶格常数以及占空比,完成光子晶体晶胞设计;2根据一个光子晶体晶胞,设计二维光子晶体阵列,完成正方排列以及三角排列的二。

4、维光子晶体结构设计。3根据权利要求1所述的利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率的方法,其特征在于利用时域有限差分算法求解二维光子晶体的能带结构,首先我们将麦克斯韦微分方程组在直角坐标系下展开得到以及上式中,分别是介质的介电系数,电导率,磁导系数,由式1、2我们得出,在三维空间中,此时的电场和磁场在时间顺序上交替抽样,抽样时间间隔彼此相差半个时间步,使麦克斯韦旋度方程离散以后构成显式差分方程,从而可以在时间上迭代求解;因此,由给定相应的电磁场问题的初始值和边界条件,就可以逐步推进的求解空间电磁场,进而求解得到二维光子晶体能带结构。4根据权利要求1所述的利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率。

5、的方法,其特征在于根据求解的不同晶格常数不同占空比的二维光子晶体的能带结构,选择适合用于提权利要求书CN102375914ACN102375921A2/2页3高C波段LED出光效率的最优能带结构;选取最优能带的原则为1二维光子晶体能带带隙宽度足够大,可以用来提高较宽波长范围的出光效率;2根据能带频率F与可提高出光效率波长及二维光子晶体的晶格常数A的关系式FA/,选择最优能带频率,完成最优能带结构设计;根据最优能带结构,可以得到满足于提高C波段LED出光效率的二维光子晶体参数,具体参数包括光子晶体的晶格常数A、占空比RP以及晶胞半径R。权利要求书CN102375914ACN102375921A1。

6、/5页4一种利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率的方法技术领域0001本发明属于光电子技术领域,具体涉及到C波段LED出光效率,利用时域有限差分算法对二维光子晶体能带结构进行求解,设计出适合于提高C波段LED出光效率的二维光子晶体结构参数。背景技术0002光纤光栅传感技术是伴随着光导纤维以及光纤通信技术而迅速发展起来的一种以光为载体,光纤为煤质,感知和传输外界信号被测量的新型传感技术。它有抗电磁干扰EMI、灵敏度高、安全可靠、耐腐蚀、可进行分布式测量、便于组网等诸多优点,是近年来国际上发展最快的高科技应用技术。自20世纪70年代以来,光纤光栅传感技术的应用已经逐步从军事领域发展到了电力、石。

7、油、石化、交通和建筑等各个工业领域,在公共安全、国防、工农业安全生产、环保等重大安全监测领域也有着重要应用。0003由于目前用于光纤光栅传感的C波段LED光源的出光效率较低,限制了LED光源在光纤光栅传感领域进一步的应用。LED出光效率低主要原因是LED有源层的半导体材料折射率比空气的折射率高,光在LED介质与空气的界面会发生全反射,大部分光不仅不能从LED中发射出来,而且被金属触点、基底或有源层吸收,会产生热能或引起电子与空穴的无辐射复合,导致出光效率受到很大的限制。0004在提高LED出光效率方面,科研人员已经做了多种尝试,如采用倒金字塔形结构、生长分布式布拉格反射层、制作透明衬底、表面粗。

8、糙化的薄膜结构等。虽然它们对出光效率都起到不同程度的改善作用,但效果仍不理想。表面粗化技术通过增加光逃逸角,将光提取率提升至约65,若再进一步以硅树脂或类似的透明材料封装,光提取率可高达80。通过封装虽然可以提高光提取效率,但由于LED的亮度与封装材料的折射系数平方成反比,因此会牺牲掉LED的亮度。0005本发明解决C波段LED出光效率的问题,以时域有限差分理论为基础建立二维光子晶体结构模型,设计了正方排列以及三角排列的二维光子晶体结构,并利用时域有限差分算法对不同晶格常数、不同占空比的二维光子晶体的能带结构进行求解,设计出用于提高C波段LED出光效率的二维光子晶体的各项参数,总体设计方案流程。

9、示意图如图1所示。发明内容0006本发明的目的是解决C波段LED出光效率的问题,通过以时域有限差分理论为基础建立二维光子晶体结构模型,设计了正方排列以及三角排列的二维光子晶体结构,利用时域有限差分算法对不同晶格常数、不同占空比的二维光子晶体的能带结构进行求解,选择最优的光子晶体能带结构,设计出可以提高C波段LED出光效率的二维光子晶体结构参数。0007一种利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率的方法实现,包括以下步骤00081以时域有限差分算法为基础,构建二维光子晶体结构模型,其中包括正方排列说明书CN102375914ACN102375921A2/5页5的二维光子晶体结构以及三角排列的二维。

10、光子晶体结构,结构如图3、5所示。图3、5中A为二维光子晶体的晶格常数,R为二维光子晶体的介质柱/空气孔半径,占空比RPR/A。00092基于时域有限差分算法二维光子晶体能带结构的求解,求解了不同晶格常数、不同占空比的二维光子晶体的能带结构。首先将麦克斯韦微分方程组在直角坐标系下展开,再将其转换为差分方程,进而在时间和空间上逐步求解电场和磁场,计算得到光子晶体的能带结构,我们求解了不同晶格常数、不同占空比的二维光子晶体的能带结构。00103选取最优能带结构,并根据最优二维光子晶体能带确定用于提高C波段LED出光效率的二维光子晶体参数,选取最优能带的原则为00111、二维光子晶体能带带隙宽度足够。

11、大,可以用来提高较宽波长范围的出光效率;00122、根据能带频率F与可提高出光效率波长及二维光子晶体的晶格常数A的关系式FA/,选择最优能带频率,完成最优能带结构设计。0013通过最优能带结构,可以得到满足于提高C波段LED出光效率的二维光子晶体参数,具体参数包括光子晶体的晶格常数A、占空比RP以及晶胞半径R。附图说明0014图1是本发明利用二维光子晶体提高C波段LED出光效率流程示意图;0015图2是正方排列二维光子晶体晶格矢量结构示意图;0016图3是正方排列二维光子晶体结构示意图;0017图4是三角排列二维光子晶体晶格矢量结构示意图;0018图5是三角排列二维光子晶体结构示意图;0019。

12、图6是正方排列介质柱且A500NM、RP03时的光子晶体能带示意图;0020图7是三角排列空气孔且A500NM、RP044时的光子晶体能带示意图;0021图8是三角排列介质柱且A500NM、RP035时的光子晶体能带示意图。具体实施方式0022以下结合技术方案详细叙述本发明的最佳实施例。0023本发明的目的是解决C波段LED出光效率的问题,通过以时域有限差分理论为基础建立二维光子晶体结构模型,设计了正方排列以及三角排列的二维光子晶体结构,利用时域有限差分算法对不同晶格常数、不同占空比的二维光子晶体的能带结构进行求解,选择最优的光子晶体能带结构,设计出用于提高C波段LED出光效率的二维光子晶体结。

13、构参数,它包括如下步骤00241、二维光子晶体结构的设计0025以时域有限差分算法为理论基础,构建二维光子晶体结构模型,其中包括正方排列的二维光子晶体结构以及三角排列的二维光子晶体结构,主要有以下几个步骤00261基本参数设计,包括全局参数、边界参数以及计算区域的设计,计算区域一般选择光子晶体晶格常数的整数倍,为了能够精确求解出光子晶体的能带结构,边界条件选择周期边界。00272材料的设计,包括材料的介电常数以及特性设计,且材料的介电常数选取是根据LED的材料决定的。说明书CN102375914ACN102375921A3/5页600283结构及元件设计,包括光子晶体晶胞的半径及高度设计,光子。

14、晶体的高度一般选取100200NM。00294完成正方排列及三角排列二维光子晶体结构的设计。光子晶体阵列的设计要按照光子晶体的晶格矢量来完成,正方排列的光子晶体的晶格矢量如图2所示,其中KA为指定列方向上的晶格矢量,KB为指定行方向上的晶格矢量。将KA和KB分别向X轴和Y轴投影,且设光子晶体晶格常数为A,则KA和KB分别为其中分别为X、Y方向的单位矢量。因此,对于正方排列的二维光子晶体结构,列方向上的晶格矢量KA在X方向上的数值为A,Y方向上的数值为0;同理可得,行方向上的晶格矢量KB在X方向上的数值为0,Y方向上的数值为A。再进一步设计行与列的取值范围,即可完成正方排列二维光子晶体阵列的设计。

15、。设计得到的正方排列的二维光子晶体结构如图3所示,图中A为二维光子晶体的晶格常数,R为二维光子晶体的介质柱/空气孔半径,占空比RPR/A。0030对于三角排列的二维光子晶体阵列,它的晶格矢量如图4所示,其中KA为指定列方向上的晶格矢量,KB为指定行方向上的晶格矢量。将KA和KB分别向X轴和Y轴投影,且设光子晶体晶格常数的值A,则KA和KB分别为其中分别为X、Y方向的单位矢量。因此,对于三角排列的二维光子晶体结构,列方向上的晶格矢量KA在X方向上的数值为A,Y方向上的数值为0;同理可得,行方向上的晶格矢量KB在X方向上的数值为A/2,Y方向上的数值为再进一步设计行与列的取值范围,即可完成三角排列。

16、二维光子晶体阵列的设计。设计得到的三角排列的二维光子晶体结构如图5所示,图中A为二维光子晶体的晶格常数,R为二维光子晶体的介质柱/空气孔半径,占空比RPR/A。00312、基于时域有限差分算法二维光子晶体能带的求解0032利用时域有限差分算法求解二维光子晶体的能带结构,我们首先将麦克斯韦微分方程组在直角坐标系下展开得到00330034以及00350036上式中,分别是介质的介电系数,电导率,磁导系数。在三维空间中,若设观察点X,Y,Z为EX的节点I1/2,J,K,以及时刻TN1T,则电场分量EX的求解方程可离散为说明书CN102375914ACN102375921A4/5页700370038式。

17、中00390040上式中标号MI1/2,J,K,其它场分量求解过程类似。根据这些差分方程我们可以求解出二维光子晶体的能带结构。00413、选取最优能带结构,完成二维光子晶体参数的设计0042无论是正方排列的二维光子晶体结构还是三角排列的二维光子晶体结构,它的能带结构的带隙都会随着光子晶体占空比RP的变化而变化。我们通过对二维光子晶体结构的改变,根据不同RP对带隙的影响,找出最佳RP和归一化频率FA/和归一化中心频率F0,从而得到光子晶体的最佳参数。0043通过改变二维光子晶体的参数,求解了正方排列的二维空气孔光子晶体结构、正方排列二维介质柱光子晶体结构、三角排列二维空气孔光子晶体结构以及三角排。

18、列二维介质柱光子晶体结构的能带;同时每种结构又求解出相同晶格常数不同占空比以及相同占空比不同晶格常数的光子晶体能带结构,从而选择最优光子晶体能带结构。0044下面以晶格常数为500NM为例,对求解出的不同结构的光子晶体的能带进行分析。通过求解我们发现,正方排列的二维空气孔光子晶体的能带结构不存在带隙。正方排列介质柱且晶格常数A500NM、占空比RP03时的能带结构如图6所示。它具有三个H偏振禁带,归一化频率范围分别为0224902938,0397805017,0615606796,禁带宽度分别为00689,01039,00640,归一化中心频率分别为025935,044975,06476。00。

19、45三角排列空气孔且晶格常数A500NM、占空比RP044时的能带结构如图7所示。它只有一个E偏振禁带,归一化频率范围为0244804147,禁带宽度为01699,归一化中心频率为032975。0046三角排列介质柱且晶格常数A500NM、占空比RP035时的能带结构如图8A、B所示。它具有一个E偏振禁带和三个H偏振禁带,归一化频率范围分别为0291803358,0201902578,0355804257,0525605856,禁带宽度分别为00440,00559,00699,00600,归一化中心频率分别为03138,02299,03908,05556。0047在所有能带结构中选取最优能带,。

20、最优能带的选取原则为00481二维光子晶体能带带隙宽度足够大,可以用来提高较宽波长范围的出光效率;00492根据能带频率F与可提高出光效率波长及二维光子晶体的晶格常数A的关说明书CN102375914ACN102375921A5/5页8系式FA/,选择能够提高C波段LED出光效率的最优能带频率。0050根据最优能带选取原则,选择用于提高C波段LED出光效率的二维光子晶体最优能带结构如图7所示。它为三角排列空气孔二维光子晶体结构,归一化频率范围为0244804147,禁带宽度为01699,归一化中心频率为032975,可提高发光波长范围为12052042NM;它对应的光子晶体参数为晶格常数A500NM、占空比RP044以及晶胞半径R220NM。说明书CN102375914ACN102375921A1/4页9图1图2图3图4说明书附图CN102375914ACN102375921A2/4页10图5图6说明书附图CN102375914ACN102375921A3/4页11图7图8A说明书附图CN102375914ACN102375921A4/4页12图8B说明书附图CN102375914A。

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