显像管的图像扫描装置.pdf

本发明公开了一种显像管的图像扫描装置，要解决的技术问题是增大电视机或电脑的显示器的偏转角度，提高扫描速度。本发明采用以下技术方案：一种显像管的图像扫描装置，包括偏转线圈，所述偏转线圈的同侧还装有电偏转板。本发明与现有技术相比，采用电磁混合偏转扫描，在普通CRT显示器上增加了电偏转，因此，其扫描偏转角要比普通CRT显示器的扫描偏转角大很多，尤其适用于超薄CRT电视机或电脑显示器。

1.  一种显像管的图像扫描装置，包括偏转线圈，其特征在于：所述偏转线圈的同侧还装有电偏转板。

2.  根据权利要求1所述的显像管的图像扫描装置，其特征在于：所述偏转线圈为一对，电偏转板为一对。

3.  根据权利要求2所述的显像管的图像扫描装置，其特征在于：所述电偏转板安装在偏转线圈的中间。

4.  根据权利要求3所述的显像管的图像扫描装置，其特征在于：所述电偏转板安装在偏转线圈的前方。

5.  根据权利要求4所述的显像管的图像扫描装置，其特征在于：所述电偏转板是直接涂在显像管内部玻璃表面的导电材料。

6.  根据权利要求5所述的显像管的图像扫描装置，其特征在于：所述电偏转板的偏转电压由行扫描输出电压经升压变压器次级、积分电阻、积分电容输出锯齿波电压。

7.  根据权利要求6所述的显像管的图像扫描装置，其特征在于：所述电偏转扫描升压与扫描回扫共用一个变压器。

显像管的图像扫描装置
技术领域
本发明涉及一种显像管，尤其是一种显像管的图像扫描装置。
背景技术
一般的阴极射线管CRT显示器，如：CRT示波器、CRT电视机和CRT电脑显示器，都有一个用于对电子束进行偏转的扫描电路。对电子束进行偏转，目前有两种方法，一种是电场偏转，简称电偏转，另一种是磁场偏转，简称磁偏转。前一种主要用于CRT示波器，后一种主要用于CRT电视机和CRT电脑显示器。
电偏转的原理就是在显示器之中安装一对或两对极板，然后在两个极板上加上电压，在极板的中间就会产生电场，当电子束从电场之间穿过的时候，电子束就会受到电场的排斥和吸引，从而使电子束产生偏转，电偏转的原理如图1所示。电偏转的优点是扫描线性好，扫描频率高，且扫描频率或偏转速率可以任意改变，缺点是偏转灵敏度低，需要很高的偏转电压。
磁偏转的原理就是在显示器的外边靠近脖子处安装一对或两对线圈，一般都称之为偏转线圈，然后让线圈流过一个锯齿电流，在两个线圈之间就会产生磁场，当电子束从磁场之间穿过的时候，电子束就会受到磁场洛伦茨力的作用，而产生偏转，磁偏转的原理如图2所示。磁偏转的特点正好与电偏转的特点相反，其优点是偏转灵敏度高，偏转电压低，缺点是扫描线性比较差，扫描频率低，且扫描频率或偏转速率不能任意改变。
由于电视机和电脑显示器比起示波器的体积要大很多，为了降低体积的厚度，一般都选用偏转灵敏度比较高的磁偏转扫描电路。从原理上来说，如果CRT电视机或CRT电脑显示器的扫描电路选用电偏转也是可以的，只是在同样的偏转角度之下，需要电偏转电压非常高，例如，对于偏转角度为90度的电视机，大约需要偏转电压为2000伏以上，如果采用普通示波器的水平扫描输出电路，要想实现这么高的电压输出是非常困难的，而选用磁偏转，其中垂直偏转输出电压大约只需要24V，水平偏转输出电压大约只需要120V。可见，磁偏转工作电压低，这是CRT电视机或CRT电脑显示器都选择采用磁偏转扫描的优点。因此，目前市场上出现的CRT电视机以及CRT电脑显示器使用的CRT显像管一般都是磁偏转，即在CRT显像管上安装一组具有垂直与水平扫描功能的偏转线圈，并让偏转线圈流过一个锯齿波电流，在偏转线圈中就会产生一组垂直与水平方向的与电流成正比的磁场，当CRT显像管的阴极发射电子束穿过偏转线圈产生的磁场时，由于受到洛伦茨力的作用，电子束将要产生偏转运动。偏转线圈一般都是做成喇叭口形状，并紧贴显像管的后壁玻璃，以防止图像显示出现暗角。图2是CRT显像管磁偏转扫描的工作原理图。
电子束偏转的角度大小与磁场强度的大小有关，显然，电子束偏转的角度越大，显像管的厚度就可以越薄，而显像管的厚度越薄，要求偏转线圈喇叭口的锥度就越大，并且还要求流过偏转线圈的电流也越大，但偏转线圈喇叭口的锥度大到一定程度以后，锥度再大实际上也没有太大意义，因为偏转线圈喇叭口的锥度越大，其偏转灵敏度将会显著降低，由此要求流过偏转线圈的电流就非常大，使扫描电路，特别是行扫描电路的输出功率难以实现偏转线圈的要求。
一般CRT显像管的长宽比都是4∶3或16∶9，因此水平偏转角要比垂直偏转角大很多，水平偏转的磁场强度也要比垂直偏转的磁场强度大很多，另外，由于水平扫描频率比垂直扫描频率大非常多(几百倍)，因此要求流过水平扫描偏转线圈的电流上升率也要比流过垂直扫描偏转线圈的电流上升率大很多。为了满足这些要求，一般行扫描电路的工作电压都取得很高，而偏转线圈的电感量却取得比场扫描偏转线圈的电感量小，因此要求行扫描电路的输出功率很大。
目前市场上出现了一种新的大屏幕平板显示器，如PDP、LCD平板显示器，使得CRT图像显示器的厚度也不断向平板显示器看齐，正在不断地向超薄、大屏幕发展；另外，逐行扫描、高清(16∶9)电视产品的出现，也要求CRT图像显示器不断向高清晰度方向发展，这两方面都要求CRT显像管以及扫描电路的技术性能相应提高。
为了减小CRT图像显示器的厚度，必须增大偏转线圈喇叭口的锥度大，同时也必须提高CRT图像显示器的扫描偏转功率，因为当偏转线圈的喇叭口锥度增大到一定角度后，偏转线圈的漏感将显著增大，这是因为行偏转线圈有一部分露出磁芯之外，偏转线圈喇叭口的锥度越大，线圈露出部分就越多，使磁场不集中，即磁通密度下降，漏感增加，并且两组线圈中产生的磁力线还出现弯曲。
漏感增大对电子束的偏转运动是非常不利的，因为漏感磁力线的方向正好与偏转线圈中磁场的方向相反，它也会对电子产生偏转作用，但方向正好相反；另外，漏感增大偏转线圈中磁通密度也将会降低，从而降低偏转线圈的工作效率。实践证明，CRT显像管电子束偏转的角度每增大30度，其偏转功率就要大约增大一倍。例如：CRT显像管电子束偏转角度由90度增大到120度，其偏转功率将由40瓦增大到80瓦，如电子束偏转角度由120度增大到150度，其偏转功率将由80瓦增大到160瓦。
为了实现高清晰度，必须增加图像的扫描线，从而必须提高CRT图像显示器的行扫描频率，同样也必须提高CRT图像显示器的行扫描偏转功率。但提高CRT图像显示器行扫描的偏转功率，一种方法是提高行扫描电路的工作电压，即提高加到扫描偏转线圈两端的电压，另一种方法是减少扫描偏转线圈电感量的方法，以保证在输出电压在不提高的情况下提高扫描偏转功率。前一种方法要求扫描电路，特别是行扫描电路器件以及偏转线圈的耐压参数都需要相应提高，但目前很难找到比普通CRT显示器常用的高压器件耐压更高的器件；后一种方法需要增大扫描功率放大器的电流输出，同样也遇到大电流、大功率器件难找的问题，并且还会使扫描功率放大器的损耗增加，工作效率降低。
由于偏转线圈有内阻，为了让行扫描偏转线圈中流过的电流是一个线性上升的锯齿波，理想的情况应该是让行扫描功率放大器输出一个梯形锯齿波，以抵消偏转线圈中内阻产生的电压降，但由于行扫描功率放大器的工作电压很高，且工作电流又很大，要求产生一个梯形锯齿波并不是一件容易的事，所以，一般都是在行扫描功率输出电路中串联一个磁饱和电感来进行线性补偿，而磁饱和电感的参数一般是不可调的，因此，要对扫描线性进行精确补偿并不容易。
仅采用磁偏转这种方法，要想使目前的CRT电视机和CRT电脑显示器进一步缩小厚度，比如使CRT显示器偏转角度超过150度，这是不可能的，对于16∶9的高清晰度大屏幕电视机，要求实现超薄就更是困难了。因为，随着电视机或电脑显示器对偏转角度的增大，要求磁偏转扫描电路输出功率也相应提高，最后使得磁偏转扫描电路输出功率难以达到偏转角度的要求。
发明内容
本发明的目的是提供一种显像管的图像扫描装置，要解决的技术问题是增大电视机或电脑的显示器的偏转角度，提高扫描速度。
本发明采用以下技术方案：一种显像管的图像扫描装置，包括偏转线圈，所述偏转线圈的同侧还装有电偏转板。
本发明的偏转线圈为一对，电偏转板为一对。
本发明的电偏转板安装在偏转线圈的中间。
本发明的电偏转板安装在偏转线圈的前方。
本发明的电偏转板是直接涂在显像管内部玻璃表面的导电材料。
本发明电偏转板的偏转电压由行扫描输出电压经升压变压器次级、积分电阻、积分电容输出锯齿波电压。
本发明的电偏转扫描升压与扫描回扫共用一个变压器。
本发明与现有技术相比，采用电磁混合偏转扫描，在普通CRT显示器上增加了电偏转，因此，其扫描偏转角要比普通CRT显示器的扫描偏转角大很多，尤其适用于超薄CRT电视机或电脑显示器。
附图说明
图1是现有技术电偏转的工作原理图。
图2是现有技术磁偏转的工作原理图。
图3是本发明实施例的结构示意图。
图4是本发明实施例的工作原理图。
图5是本发明实施例的电子枪工作原理图。
图6是本发明实施例行扫描输出电压升压积分电路原理图。
图7-a是本发明实施例电容器充放电过程的函数曲线图(一)。
图7-b是本发明实施例电容器充放电过程的函数曲线图(二)。
图8是本发明实施例电偏转扫描升压与扫描回扫共用一个变压器的工作原理图(一)。
图9是本发明实施例电偏转扫描升压与扫描回扫共用一个变压器的工作原理图(二)。
具体实施方式
下面结合附图和实施例对本发明作进一步详细描述。如图3所示，本发明的显像管的图像扫描装置，偏转线圈3、4设置在显像管的脖颈处，其作用是对电子束进行磁偏转；电偏转板5、6设置在显像管玻壳的喇叭口处，其作用是对电子束进行电偏转。本发明采用电磁混合扫描CRT显示器，比普通CRT显示器多了一级电偏转，因此，其扫描偏转角要比普通CRT显示器的扫描偏转角大很多。
如图4所示，本发明的电磁混合扫描CRT显示器的工作原理，我们假设，l0为不受任何偏转时的电子束轨迹，l1为偏转线圈单独作用时电子束偏转的轨迹，l2为电偏转板单独作用时电子束偏转的轨迹；偏转线圈对电子束偏转的角度为1，电偏转板对电子束偏转的角度为2，那么偏转线圈和电偏转板对电子束偏转总的角度就是1与2之和。我们还可以看到，如果没有电偏转板的作用，哪怕是偏转线圈能使扫描偏转角度达到1与2之和，电子束也无法扫描到显像管屏幕的边缘，因为，电子束在最大偏转角时会打到显像管管颈上，除非把偏转线圈做成开口角度很大的喇叭形状，但那样又会降低磁扫描偏转灵敏度，以及容易产生扫描线性失真。由此可知，电偏转板正好可以弥补CRT显示器偏转线圈扫描的缺点，并且可以增大显示器的扫描偏转角度，使CRT显示器的厚度缩小。磁偏转和电偏转的作用过程可以被看成是一种接力赛，实际上它们的作用是可以重合的，如图3所示，电偏转板可以安装在偏转线圈的中间。
一般显像管都有一个叫电子枪的发射电子装置，它的作用是发射电子、对电子束进行聚焦。电子枪一般都由一个专门发射电子的阴极和多个电位不同的圆筒电极组成，圆筒电极的一端开有小孔，以限制不同方向的电子穿过，而另一端完全敞开。电子枪机械结构和电场分布相对来说非常复杂，由于不同电位圆筒电极之间前后不是一个平面，所以电场强度分布非常复杂，这种特殊的电场强度分布人们称之为电子透镜，会对电子束产生聚焦作用。
不同型号的显像管，其电子枪聚焦极的结构也有很大的区别，目前显像管电子枪聚焦极的结构大约有BPF、UPF、HI-BPF、HI-UPF、B-UPF、U-BPF、U-UPF、TPF，以及B-U、EA-UB、EA-DF等十多种，要想对每种电子枪中电子束的运动速度进行精确计算是很困难的，因此，我们先对电子枪中一些极限情况进行分析。为了简化，我们把各种不同结构的电子枪进行简化。如图5所示，电子枪的阴极K7在前端，其后依次排列为控制栅极G1 8，也叫调制极，帘栅极G2 9，叫加速极，聚焦极G3 10，高压阳极G4 11。一般，阴极K加有与图像内容相关的正电压，对电子束电流起调制作用；控制栅极G1接地，其电位为零；帘栅极G2加有500～600伏的正电压，对电子运动起加速作用；聚焦极G3也加有5000～10000伏的正电压，其对电子运动也起加速作用；高压阳极G4加有25000～30000伏的正电压，它对电子运动主要起加速作用。由于各电极K、G2、G3、G4都不是一个平面，因此，由阴极K到其它电极G2、G3、G4产生的电场力线方向也不是一条直线，而是由很多弧形曲线组成，因为电场力线方向总是要与带电物体的表面垂直，所以电子在经过这些电极G2、G3、G4时，就犹如弹子跳动一样，是一边在按曲线跳动，一边在向前运动，并且很多电子在运动的时候还会互相碰撞，使电子束的运动速度总是低于单个电子的运动速度。有些电子在运动过程中还要被电极俘获，形成I_G2、I_G3、I_G4电流，只有一部分速度比较高的电子能够成为射线电流，打到荧光屏上。在图5中描述的只是电子大致运动的几种简单情况，实际上电子运动的轨迹要比图5中所描述的复杂得多。
由于电子束偏转角度与加到电偏转板上电压U的数值有关，还与电子束经过电偏转板的速度有关，因此，下面我们先来分析电子束在CRT显示器中运动的速度。
如果我们知道了电子束通过高压阳极G4的速度，就很容易求出CRT显像管的电偏转灵敏度，为此我们可以先来分析单个电子运动速度的计算方法。
我们知道，电子在均匀电场中要做匀加速运动，加速度可由
a = F m ]]>和 F = eE = e U d ]]>求出：
a = eU md - - - ( 1 ) ]]>
式中m为电子的质量，m＝0.91×10^-30千克，e为电子的电荷量，e＝1.60×10^-19库仑，d为产生电场强度的两带电体之间的距离，U为两带电体之间的电位差。
我们可以先假设从阴极K到加速极G4之间的电场分布为均匀电场，即：阴极K与加速极G4是两个互相平行的平面，
我们以电子从阴极K到加速极G4的瞬时速度计算为例，设电子离开阴极到达G4那一时刻的速度为v_G4，那么v_G24与时间t，以及电子运动距离S的关系为：
                          v_G4＝at
S = at 2 2 - - - ( 2 ) ]]>
或 t = 2 S a ]]>
由此求得：
v G 4 = at = 2 aS ]]>
= 2 eUS md - - - ( 4 ) ]]>
由于电子是逆着电场的方向作直线运动，因此，电子运动的距离就是两带电极板之间的距离，即S＝d，由此(4)式又可以改写为：
v G 4 = at = 2 eU m - - - ( 4 * ) ]]>
由(4*)式可知，电子运动的末速度只与该点的电压(电位差)有关，而与距离无关，这是因为，加速度与电场强度成正比，而电场强度又与距离成反比的缘故。
一般CRT显像管的阳极电压最高为30000伏，
已知e＝1.60×10^-19库仑，m＝0.91×10^-30千克，U＝30000伏，由(4*)式可以求得：
v G 4 = 2 eU m = 2 × 1.6 × 10 - 19 × 30000 0.91 × 10 - 30 ]]>
= 105.4945055 × 10 14 ]]>

(5)式是CRT显像管电子束可能达到的最高速度，实际上电子束要达到这个速度是不可能的。一方面这个速度已超过光速的三分之一，根据爱因斯坦的相对论：
m v = m 0 1 - v 2 / c 2 - - - ( 6 ) ]]>
式中m_v为电子的运动质量，m₀为电子的静止质量，光速c＝30×10⁷(米/秒)。
把v_G4＝10.27×10⁷(米/秒)代入(6)式可以求得：
                m_v＝1.064m₀                     (6*)
另一方面，电子束与单个电子的运动速度是不相同的，电子束会产生空间电荷效应，即电子束中的电子会互相产生排斥，运动时不同速度的电子之间还会互相产生碰撞，并且这种碰撞并不是电子直接接触，而是通过电子在其周围产生的电场相互发生作用，运动速度高的电子会对运动速度低的电子产生加速作用，使能量相互转移，最后的结果是大多数电子的速度基本趋于一致。
如图5所示，特别是电子束经过聚焦电极的时候，由于聚焦电极的电场强度分布是不均匀的，电子束经过不均匀电场强度分布的时候，其运动方向和速度都会被改变。当电子从阴极出发，由不同方向进入聚焦极的时候，不同方向的电子会被不同强度和不同方向的电力线改变其运动方向，使电子最后集中到达一个目标点上。
由此可知，电子运动的轨迹并不完全是一条直线，而是一条不断被折射的曲线，电子每被折射一次，其径向速度就要乘上一个方向系数COSθ，θ为入射角，因此电子束的运动速度总是慢于单个电子运动的速度。
要精确计算电子束的速度，一方面要知道电场强度的精确分布，同时还要知道电子互相碰撞的概率，以及电子的入射方向，然后才能根据(4)式和(6)式逐点进行计算，即(4)式中的变量要换成微分变量来分析。尽管如此，理论分析与实际应用还总是有些出入的，不过前面分析的结果我们最后还要通过实验来验证。
我们可以用同样的计算方法用于示波器显像管，然后通过计算结果与实际测试结果比较可知道，电子束在显像管中的实际运动速度远小于用(4)式计算得出的速度。大约只有计算结果的三分之一左右。
如果我们把v_G4的速度选取(5)式结果的三分之一，大约为3.4×10⁷(米/秒)，即：电子束水平运动的速度为：
              v₀＝3.4×10⁷(米/秒)                    (7)
知道了电子束水平运动的速度v₀，然后再求出电子在离开电场那一时刻在垂直方向的分速度v_⊥，就可以求出电偏转板对电子束偏转角度2。v_⊥和2可按下面方法求得：
v_⊥的计算方法与v₀的计算方法基本相同，当电子从电偏转板之间的经过时，由于电子在水平方向做匀速运动，所以通过极板需要的时间t，可以由极板的长度l和电子进入极板时的速度v₀求出：
t = l v 0 - - - ( 8 ) ]]>
当电子从电偏转板之间的经过时，电子在垂直方向做初速度为零的匀加速运动。加速度可由
a = F m ]]>和 F = eE = e U d ]]>求出：
a = eU md - - - ( 9 ) ]]>
(9)与(1)式形式完全一样，只是d表示电偏转板之间的距离，U表示电偏转板之间的电压。
电子离开电场那一时刻在垂直方向的分速度v_⊥＝at，由(8)和(9)式可求得：
v ⊥ = eUl md v 0 - - - ( 10 ) ]]>
知道了v_⊥和v₀，就可以由

这里特别指出，由于CRT显像管电子枪的结构和电偏转板的结构非常复杂，不能简单地套用(4)式和(10)式来计算v₀和v_⊥。如图3所示，实际(10)式中电偏转板的距离d并不是一个常量，而是水平距离的函数，因此，如果需要进行比较精确计算的时候最好采用微分统计的方法来进行计算。实际应用中，CRT显像管的电偏转板可以直接在显像管内部的玻璃表面涂上导电材料来生成，因此，电偏转CRT显像管的结构与普通电偏转示波管的结构是不同的。
通过计算和比较试验，对于29寸的CRT显像管，加于电偏转板上的电压，每1000V大约偏转角度为15°～30°，偏转灵敏度除了与偏转电压有关以外，还与电偏转板的结构有关，以及与阳极高压有关。
对于一般的电子放大电路要输出幅度为1000V以上的锯齿波偏转电压是很困难的。本发明的显像管的图像扫描装置，电偏转使用的锯齿波偏转电压，是通过对行扫描输出电压进行升压积分产生的。如图6所示，Vi是行扫描输出电压，τ1、τ2分别为正程扫描时间和逆程扫描时间及其对应电压波形；T1为升压变压器，次级输出电压被分成两路，一路由变压器次级线圈N21输出，另一路由变压器次级线圈N22输出；电阻R1、R2分别为两路锯齿波积分电阻，电容C1、C2分别为两路锯齿波积分电容；二极管D1、D2是扫描逆程放电二极管，其用途是使C1、C2在扫描逆程τ2其间快速放电，缩短C1、C2的放电时间，V_OX1、V_OX2分别为两路电扫描锯齿波电压输出。
在τ1正程扫描时间，升压变压器T1次级输出电压通过R1、R2分别对电容C1、C2进行充电，其充电过程如下式表示：
u c = U τ 1 ( 1 - λ t τ ) - - - ( 12 ) ]]>
(12)式中u_c为充电电容C1或C2两端的电压，U_τ1为正程扫描时间τ1期间，升压变压器T1次级其中一组输出电压，τ为电容充电时间常数(τ＝RC)，t为电容充电时间。
在τ2逆程扫描时间，电容C1、C2要通过D1、D2放电和反充电，其放电和充电过程如下式表示：
u c = U c λ t τ + U τ 2 ( 1 - λ t τ ) - - - ( 13 ) ]]>
(12)式中U_c为电容C1或C2开始放电时的电压；U_τ2为逆程扫描时间τ2期间，升压变压器T1次级其中一组输出电压，U_τ2的电压极性与U_τ1的电压极性正好相反。从(12)式中还可以看出，前面一项为电容的放电过程，后面一项为电容的反充电过程。
如图7-a所示，电容器的充电过程中，当电容充电时间为τ时，电容两端的电压约等于充电电压最大值的0.63倍；当电容充电时间为2.3τ时，电容两端的电压约等于充电电压最大值的0.9倍；当电容充电时间为无限大时，电容两端的电压约等于充电电压的最大值。如图7-b所示，电容器的充放电过程中，电容器的充电过程与放电过程的时间常数是不一样的，充电过程的时间常数长，放电过程的时间常数短。
从图7-a和图7-b中可以看出，当电容器的充电时间小于τ时，电容器两端的电压变化曲线很接近直线，即：电容器两端的电压很接近锯齿波；当电容器的充电时间大于τ，而又小于2.3τ时，电容器两端的电压变化曲线弯曲变化比较大；而当电容器的充电时间大于2.3τ时，电容器两端的电压变化曲线弯曲变化很小，说明电容器两端的电压趋于饱和。如果把电容器充电时间大于τ而又小于2.3τ，如图7-b中的τ1，期间电容器两端的电压，用于CRT显像管作为电偏转的扫描电压是非常有利的。虽然电容器充电电压是线性变化，正好可以补偿CRT显像管因扫描角度变化率与屏幕距离变化率不一致，而产生的S型失真。
因此，当需要调整CRT显像管的扫描S型失真时，只须改变电容器充电的时间常数τ即可，即：改变电阻R1、R2或电容C1、C2的参数。实际上，CRT显像管的电偏转板之间也相当于一个电容器，它的容量也可以算到电容C1、C2之中。
如图6所示，升压变压器T1的初级可以通过一个直流隔离电容直接并联到行扫描电路的输出端，或者直接与行扫描回扫变压器(高压包)初级线圈并联；还可以把T1的次级线圈直接绕到行扫描回扫变压器的铁心上，作为行扫描回扫变压器另一个次级线圈，这样相当于节省一个高压变压器。
如图8所示，电偏转扫描升压与扫描回扫共用一个变压器，其中T1是行扫描驱动变压器，T2是带有电偏转扫描升压输出的行回扫高压变压器。这里值得注意的是T2电偏转扫描升压输出的线圈绕组的极性与CRT管阳极高压输出的线圈绕组的极性正好相反。V1是行扫描驱动信号放大器，T1是行驱动变压器，R1、C1是RC阻尼电路，+B2为行扫描驱动信号放大器的工作电压；V2是行扫描功率放大器，LD为行扫描偏转线圈，LX为行扫描线性失真矫正电感，C2是行逆程谐振电容，C3是行扫描线性S矫正电容，D1是阻尼二极管，也可以称为行扫描续流二极管，T2是带有电偏转扫描升压输出的行回扫高压变压器，也可称为高压包，D2是高压整流二极管(一般不止一个)；R2、R3分别为两路锯齿波积分电阻，C4、C5分别为两路锯齿波积分电容；D3、D4是扫描逆程放电二极管，V_OX1、V_OX2分别为两路电扫描锯齿波电压输出。
如图9所示，为了能使扫描起始位置任意可调，增加了一个扫描线位移电位器R4，通过调整R4抽头位置对地之间的电位，就可以调节水平扫描线的左右移动的位置。
CRT显像管一般场扫描的角度比行扫描的角度小很多，因此，对于一般CRT显像管电视机或电脑显示器，场扫描都不需要另外再加电偏转扫描电路。