一种氡子体测量仪α能谱峰重叠修正因子的准确刻度方法技术领域
本发明属于放射性惰性气体测量技术领域，涉及一种氡子体测量仪α能谱峰重叠
修正因子的准确刻度方法。
背景技术
氡(包括222Rn和220Rn)属于放射性惰性气体，是天然辐射照射的主要来源之一。
但222Rn/220Rn子体对环境所致剂量的贡献远大于222Rn/220Rn，“氡害”其实主要是氡子体的对
人体的危害。为了准确地评价环境中222Rn/220Rn及其子体所致剂量与危害，需关注222Rn/
220Rn子体的测量方法与装置。
由于α能谱法具有测量准确度好、测量时间短、甑别能力强等特点，是目前常用的
WLx、LCD-BWLM、EQF3200等222Rn/220Rn子体测量仪的基本原理方法，但采用α能谱法对收集
有222Rn/220Rn子体的滤膜进行α能谱分析测量时会出现α能谱的漂移与α能谱峰的重叠现象，
这将严重影响到222Rn/220Rn子体测量的准确性。
能谱法测量222Rn、220Rn及其子体时存在峰重叠的现象，即高能α粒子由于能量损失
而进入低能α测量区，从而引起高能α粒子计数减小，低能α粒子计数增加。图1是ORTECTα能
谱仪在真空中测得的混合222Rn、220Rn子体的α能谱图，现有技术指出在利用ORTECTα能谱仪
进行常规性测量时，可以不考虑7.69MeVα粒子对6.0MeVα粒子、8.78MeVα粒子对6.0MeVα粒
子、8.78MeVα粒子对7.69MeVα粒子的峰重叠。但如果测量环境的条件发生变化(如更换探测
器、在空气中测量、在较高的气溶胶情况下测量)导致222Rn、220Rn子体的α能谱重叠比较严重
时，将严重影响到氡子体测量的准确性。所以人们引入氡子体α能谱峰重叠修正因子对其进
行计数的修正。通常情况下，α能谱峰重叠修正因子为一定值，此值在仪器出厂时应由厂商
和校准部门给出。但有时由于长期使用或使用不当，仪器内的电子元器件逐渐损耗或损坏，
其增益及前置放大器和线性放大器的参数值与校准时相比发生了变化，从而导致能量漂
移。为此，在仪器检定时需对α能谱峰重叠修正因子进行刻度。本文利用南华大学国家标
准222Rn室及浓度稳定可调的220Rn室建立一种氡子体测量仪α能谱峰重叠修正因子的准确刻
度方法。
图2是采用多道脉冲幅度分析器得到的在非真空条件下测量混合222Rn、220Rn子体
的α能谱截图。可见在非真空条件下进行222Rn、220Rn子体的α能谱测量时，除需考虑222Rn子体
RaA(218Po)、RaC'(214Po)的能谱峰存在峰重叠外，还需考虑220Rn子体ThC'(212Po)8.78MeV能
谱峰对222Rn子体RaA6.00MeV、RaC'7.69MeV能谱峰的重叠。
所以需要引入222Rn/220Rn子体α能谱峰重叠修正因子对其进行计数的修正。
发明内容
为实现上述目的，本发明提供一种氡子体测量仪α能谱峰重叠修正因子的准确刻
度方法，解决了现有技术中存在的问题，提高了222Rn/220Rn子体活度浓度的测量准确度。
本发明所采用的技术方案是，一种氡子体测量仪α能谱峰重叠修正因子的准确刻
度方法，按照以下步骤进行：
步骤1，调节氡室222Rn浓度至2000Bq/m3左右，对应的氡室内222Rn子体活度浓度稳
定在200Bq/m3，220Rn子体活度浓度忽略；
步骤2，将220Rn室连接一个活度为3000Bq的高射气系数固体220Rn源，调节220Rn子体
水平至2000Bq/m3左右；
步骤3，氡子体测量仪装填滤膜后从220Rn室采样15min后，利用多道脉冲幅度分析
器，采用1024道，测量氡子体测量仪的α能谱120min，取220Rn子体ThC″(208Tl)6.05MeV能谱峰
计数区的上限作为222Rn子体RaA(218Po)6.0MeV能谱峰的上阈值对应的道值LV1；
步骤4，氡子体测量仪重新填装滤膜后从222Rn室采样15min后，静置60min，利用多
道脉冲幅度分析器进行6.0MeV能谱区计数区0-LV1道、7.69MeV计数区LV1-1023道60-120min
时间段的α粒子计数N11、N12；
步骤5，更换滤膜重复步骤4，得到两个计数区的计数值，按式(1)计算峰重叠因子
θ1；
设6.0MeV计数区计数为N11，7.69MeV计数区计数为N12，RaC'(214Po)7.69MeVα粒子
能谱峰计数区对RaA6.0MeV计数区重叠因子θ1表示为：
步骤6，氡子体测量仪填装滤膜后从222Rn室采样15min，利用多道脉冲幅度分析器
测量氡子体测量仪的α能谱105min，测定RaC'(214Po)7.69MeV计数区的上阈值对应的道值
LV2；
步骤7，氡子体测量仪重新装填滤膜后从220Rn室采样15min后，静置180min待222Rn
子体衰变完后，利用多道脉冲幅度分析器测量RaA所在6.00MeV计数区0-LV1道、RaC'所在
7.69MeV计数区LV1-LV2道以及ThC'所在8.78MeV计数区LV2-1023道120min的α粒子计数N24、
N23、N22；
步骤8，更换滤膜重复上述步骤7，得到三个计数区的计数值，最后按式(2)-式(3)
式确定峰重叠因子θ2、θ3；
设全谱计数为N21，8.78MeV计数区计数为N22，6.05MeV计数区计数为N23，此时在
7.69MeV计数区计数为N24，则8.78MeVα粒子计数慢化到6.0MeVα粒子计数区的峰重叠因子θ2
为：
8.78MeVα粒子对222Rn、220Rn混合情况下7.69MeVα计数段内的重叠因子θ3表示为：
进一步的，所述步骤3中，本案所刻度的氡子体测量仪道值LV1取538道。
进一步的，所述步骤6中，本案所刻度的氡子体测量仪道值LV2取698道。
本发明的有益效果是：现有的基于α能谱法开发的氡子体测量仪器的刻度只考虑
其对α粒子的探测效率的刻度，忽略了对α能谱峰重叠修正因子刻度，此方法的建立将减少
此类仪器由于长期使用或使用不当导致的能量漂移及α能谱重叠修正的偏差。提高其222Rn
/220Rn子体活度浓度的测量准确度。
附图说明
图1是ORTECTα能谱仪在真空中测得的混合222Rn、220Rn子体的α能谱图(真空)。
图2是混合222Rn、220Rn子体α能谱截图。
图3是纯220Rn子体α能谱图。
图4是纯222Rn子体α能谱图。
具体实施方式
下面结合附图和具体实施方式对本发明进行详细说明。
222Rn、220Rn子体α能谱峰重叠因子的计算：
因为222Rn、220Rn子体的各α能谱峰的峰形及位置不会因环境以及子体的不断沉积
而发生较大变化，即可认为能谱峰的重叠因子不因环境的变化而变化，所以本文可参照汪
佳明、卢正永的峰重叠算法利用纯222Rn子体环境和纯220Rn子体环境分别测定子体连续测量
仪测量混合222Rn、220Rn子体浓度时，RaC'7.69MeVα粒子能谱峰计数区(简称计数区)对
RaA6.0MeV计数区、ThC'8.78MeV计数区对6.0MeV计数区、8.78MeV计数区对7.69MeV计数区
的峰重叠因子θ1、θ2、θ3。
在纯222Rn子体环境确定222Rn子体峰重叠因子θ1时，设6.0MeV计数区计数为N11，
7.69MeV计数区计数为N12，则重叠因子θ1表示为：
在纯220Rn子体环境下确定θ2、θ3时，设全谱计数为N21，8.78MeV计数区计数为N22，
6.05MeV计数区计数为N23，由于8.78MeVα粒子除可能散落在6.05MeV计数区外，还可能散落
在7.69MeV计数区内，设此时在7.69MeV计数区计数为N24，则8.78MeVα粒子计数慢化到
6.0MeVα粒子计数区的峰重叠因子θ2为：
8.78MeVα粒子对222Rn、220Rn混合情况下7.69MeVα计数段内的重叠因子θ3表示为：
222Rn/220Rn子体α能谱峰重叠因子的实验测定：
本案采用了利用纯222Rn子体环境确定222Rn子体峰重叠因子θ1，及利用在纯220Rn子
体环境确定220Rn子体峰重叠因子θ2、θ3的实验方案。具体方案如下：1)利用220Rn子体ThC”
(208Tl)6.05MeVα粒子的能谱峰来确定222Rn子体RaA 6.00MeVα粒子能谱峰的上阈值；2)利用
纯222Rn子体环境消除220Rn子体ThC”6.05MeVα粒子对222Rn子体RaA6.00MeVα粒子计数的影
响，将南华大学氡实验室的国家标准222Rn室作为纯222Rn子体环境；3)将南华大学氡实验室
体积为2.7m3的220Rn室(220Rn子体浓度可在50Bq/m3～2800Bq/m3范围内可调，温度在24℃～
37℃间变化，湿度控制在58％～65％)作为220Rn子体环境，采用滤膜从较高的220Rn子体浓度
测量环境取样后静置一段时间以消除222Rn子体的干扰；4)利用多道脉冲幅度分析器(简称
多道，实际使用时设置为1024道)进行220Rn/222Rn子体连续测量仪α能谱的测量。
具体的步骤如下：
步骤1，调节氡室222Rn浓度至2000Bq/m3左右(对应的氡室内222Rn子体活度浓度稳
定在200Bq/m3左右，220Rn子体活度浓度可以忽略)；
步骤2，氡子体测量仪装填滤膜后从220Rn室采样15min后，利用多道测量其α能谱
(见图3)，测定RaA6.0MeV能谱峰计数区的上阈值对应的道值LV1(本案实验值为538)；
步骤3，氡子体测量仪重新填装滤膜后从222Rn室采样15min后，静置60min(可认为
滤膜上RaA已衰减完，只有RaC')，利用多道脉冲幅度分析器进行氡子体测量仪6.0MeV计数
区(0-LV1道)、7.69MeV计数区(LV1-1023道)60-120min时间段的α粒子计数N11、N12；
步骤4，利用同一张滤膜重复步骤3，得到两个计数区的计数值，最后按式(1)计算
峰重叠因子θ1；
步骤5，将220Rn室连接一个活度为3000Bq的高射气系数固体220Rn源，调节220Rn子体
水平至2000Bq/m3左右；
步骤6，氡子体测量仪填装滤膜后从222Rn室采样15min，利用多道测量105min(见图
4)，测定RaC'7.69MeV能谱峰计数区的上阈值对应的道值LV2(本案实验值为698)；
步骤7，氡子体测量仪重新装填滤膜后从220Rn室采样15min后，静置180min后(可认
为空气中混入的RaC'几乎衰减完)，利用多道测量同一张滤膜RaA所在6.00MeV计数区(0-
LV1道)、RaC'所在7.69MeV计数区(LV1-LV2道)以及ThC'所在8.78MeV计数区(LV2-1023道)
120min的α粒子计数N24、N23、N22；
步骤8，使用同一张滤膜重复上述步骤7，得到三个计数区区的计数值，最后按(2)-
(3)式确定峰重叠因子θ2、θ3。
实验结果分析：
按步骤1-4完成222Rn子体峰重叠因子θ1的测量，每次测量完成后更换滤膜，连续测
量8次6.0MeV、7.69MeV能谱计数区的α粒子的计数值以及峰重叠因子的计算值都列在表1
中，可见连续测量8次，峰重叠因子θ1稳定在0.0334左右，其相对平均偏差为3.11％，且同一
厂家的同款滤膜间的差异几乎可以忽略。
表1 222Rn子体重叠因子(θ1)
注：实验日期为2015年6月28日至6月30日，括号内为相对平均偏差
按步骤1-2,5-8完成220Rn子体峰重叠因子θ2、θ3的测量，测量结果列在表2中。表2很
明显的反映出：在非真空条件下，220Rn子体ThC'(214Po)8.78MeV能谱峰计数区对222Rn子体
RaA6.00MeV能谱峰计数区的重叠不可忽略，但要比220Rn子体ThC'(214Po)8.78MeV能谱峰计
数区对222Rn子体RaC'7.69MeV能谱峰计数区的重叠程度低得多，本案中表征8.78MeVα粒子
慢化到6.00、7.69MeV计数区的峰重叠因子θ2、θ3的峰重叠修正因子分别可取0.0613、
0.1674，且同一厂家的同款滤膜间的差异几乎可以忽略。
表2 220Rn子体峰重叠因子(θ2、θ3)
注：实验日期为2015年6月28日至6月30日，括号内为相对平均偏差
研究结果表明：
1)非真空条件下混合222Rn、220Rn子体的α能谱峰拖尾导致220Rn子体ThC'(214Po)
8.78MeV能谱峰对222Rn子体RaC'7.69MeV、RaA6.00MeV能谱峰重叠以及222Rn子体RaC'
7.69MeV能谱峰对RaA6.00MeV能谱峰较大的重叠，其中8.78MeVα粒子慢化到222Rn子体
RaA6.00MeV能谱峰计数区的概率不能忽略；
2)本案的刻度对象是南华大学氡室开发的NRL-2型氡子体测量仪，选用的是醋酸
纤维脂微孔滤膜(美国Milipore公司生产，孔径0.8μm)，研究结果表明同一厂家的同一型号
滤膜的峰重叠修正因子间的区别可以忽略，更换型号后需对其峰重叠修正因子进行重新刻
度。
本文的原理及发明点：
(1)鉴于有222Rn的地方就有220Rn存在，本案利用南华大学国家标准氡室提供的较
高的222Rn子体活度浓度(可达200-800Bq/m3)以减少环境220Rn子体的影响(环境220Rn子体浓
度一般低于20Bq/m3)，并将其视为纯222Rn子体环境；
(2)将220Rn室连接一个活度为3000Bq的高射气系数固体220Rn源，调节220Rn子体水
平至2000Bq/m3左右，可将其视为纯220Rn子体环境，刻度时还可在滤膜采样后静置一段时间
(一般在120min以上)以进一步减少222Rn子体的影响；
(3)利用多道脉冲幅度分析器测量待刻度氡子体测量仪的α能谱可同时完成测量
仪α能谱的标定与α能谱峰计数区的读数，且系统简单，连接方便；
(4)利用纯220Rn子体环境下ThC″(208Tl)6.05MeV的α能谱峰来标定222Rn子体RaA
(218Po)6.00MeV能谱峰计数区的上阈所对应的道值避免了222Rn子体RaC'(214Po)的α能谱峰
对能谱标定的影响；
(5)利用纯222Rn子体环境下RaC'(214Po)7.69MeV的α能谱峰来标定其能谱峰计数区
的上阈所对应的道值避免了220Rn子体ThC'(212Po)的α能谱峰对能谱标定的影响。