本发明涉及利用工质将热能转换为机械能，特别是（但并不仅限于此）用来产生电能的技术领域。 为了做有用的功，能量必须转换其形式，比如说由势能转换为动能，由热能转换为机械能，由机械能转换为电能，由电能转换为机械能等等。由经验所证实的所有各种形式能量的等值性导致了热力学第一定律的产生，即能量不可以被创造，也不可以被消灭，但可以由一种形式转换为另一种形式。对于应如何将能量由一种形式转换为另一种形式，人们一直在寻求如何增大过程的效率，以产生尽可能多的所需形式的能量，且尽可能减少能量以其它形式的损失。
机械能、电能、动能是可以以相当高的效率彼此转换的能量形式，但热能却非如此。若要将温度为T的热能转化为机械能，则这一过程的效率极限为1-To/T，其中To为环境温度。这种可被转换的有用能量被称为（exergy），而不能被转换为的那部分能量被称为（anergy）。因此，热力学第一定律还可以被表述为，和的总和是保持不变的。
通常表述为过程可以向某一特定方向、而不能向相反方法进行的热力学第二定律，还可以被表述为，不可能转换为。
热力学过程可分为可逆的和不可逆的。在不可逆过程中，所做的功为零，被转换为。而在可逆过程中，可做最大的功。
有关能量转换地作用，就是基于第二定律，在转换为（一种不能再利用的能量）之前实现的最大利用率。换言之，就是要创造条件以尽可能的保持过程的可逆性。
本发明涉及热能转换为机械能，特别是用于产生电能的过程，而这一种过程所存在的最大问题就是如何提高效率。在这些过程中，热被传递给工质，而工质要经受一可逆循环中的一系列的温度、压力和体积的变化。公知的理想再生循环为卡诺循环，但有许多其他常规的循环均可被利用，特别是其中的兰金（Rankine）循环，其它还包括艾金森（Atkinson）循环，埃里克森（Ericsson）循环，布雷顿（Brayton）循环，狄塞尔（Diesel）循环，勒努瓦（Lenoir）循环。利用这些循环中的任一个，均可以使气态的工质通过一个装置，而将工质的能量转换为机械能，这里所说的装置包括叶轮机，以及其它的种种热机。在各种情况中，当工质在做有用的机械功时，工质的体积增加，而它的温度和压力降低。循环的残余部分用于增高工质的温度和压力，以便它能进一步地做有用的机械功。图1A-1J给出了若干典型的循环的P-V和T-S图。
因为工质是用于做有用功的循环的重要部分，因而已知的许多循环均涉及工质的改进，以增加可由这些过程获得的功。若举例来说，美国专利4439988披露了一种利用喷射器将气态工质（工作介质）喷入叶轮机的兰金循环。它是利用喷射器将较轻的气体喷入工质的方式，在工质被加热并气化后，该叶轮机可用比仅用主工质所需的压降更小的压降来获取有用的能量，并且会产生显著的温度降低，故可以使叶轮机在较低的温度环境下运行。所使用的较轻气体可为氢气、氦气、氮气、空气、水蒸汽，或是其分子量低于该工质的有机化合物。
美国专利4196594披露了喷射诸如氩气、氦气等等稀有气体到诸如用于在热机中做机械功的水蒸汽等气态工质中的技术。被加入上述气体的蒸汽具有比工质更低的H值。H值为Cp/Cv，其中Cp为压力不变时的比热，Cv为体积不变时的比热。
美国专利4876855披露了一种用于兰金循环发电厂的、由极性化合物和非极性化合物构成的工质，且极性化合物的分子量比非极性化合物的分子量低。
在分析热能向机械能的转换时，一个非常重要的热力学参数就是焓。焓是内能和压力与体积乘积的和，H＝U+PV。每单位质量的焓是内能和压力与比容的乘积的和，h＝u+Pv。当压力趋近于零时，所有的气体均趋近于理想气体，且内能的变化等于比热Cpo和温度变化dT的积。“理想的”焓变化等于Cpo与温度变化dT的积，dh＝CpodT。当压力大于零时，焓的变化表示“真实的”焓。
理想焓与真空焓的差被工质的临界温度除，即为余焓。
申请人已从理论上证明，如果可以在设计所需的温度和压力条件的范围内，增大一系统中真空焓的变化量，便实际上可以由可逆过程中得到更大的效率。采用可导致“余”焓释放的方式即可以实现这一过程，实际上，它引起系统中的损耗下降。
工质的另一个非常重要的特性是可压缩性因子Z，它使真实气体的特性与理想气体的特性相关联。在不同的压力（P）、体积（V）和温度（T）的条件下，理想气体的特性可由下式表示：
PV＝nMRT
其中，n为气体摩尔数，M为分子量，R为 R/M，且 R为常数。这一等式并不能真实地描述真空气体的特性，后者的表述式为：
PV＝ZnMRT，或Pv＝ZRT
其中，Z为可压缩性因子，V为比容， (V)/(nM) 。对于理想气体，Z等于1，而对于真实气体，可压缩性因子将随压力和温度的变化而变化。虽然不同气体的可压缩性因子是不同的，但现已发现，当可压缩性因子作为同一换算温度和同一换算压力的函数时，由此确定的可压缩性因子基本上为常量。换算温度为T/Tc，即温度与临界温度的比，换算压力为P/Pc，即压力与临界压力的比。临界温度和压力是指当液相和气相间的弯液面基本消失时，即物质形成为单一、连续的流体相时的温度和压力。
申请人还从理论上证明了，用改善调整工质的可压缩性因子的方法，便可获得更大的体积膨胀量。
申请人还从理论上证明了，可以找到同时可增大工质可压缩性和焓的物质。
本发明的目的就是要释放系统中的余焓，以增加由热能向机械能的转换效率。
本发明的进一步的目的是要增大工质的膨胀量以增加由该工质所做的功。
为了实现这些目的，本发明给出了一种将热能转换为机械能的方法，它是将热能施加至储器中的工质以将其由液态转化为气态，再使气态的工质通过一个装置。在该装置中，通过对工质液体扩大膨胀和降低温度，将能量转换为机械功，然后将已膨胀的、降温的工质液体再循环至所述储器。
申请人已经发现，通过向储器的工质液体中添加一种其分子量不大于工质液体的基本分子量的气体，以使工质和气体的混合分子量不会明显大于原工质的分子量，可以提高该过程的效率。该气体在储器外可基本上从工质中分离出来，并当进入储器中时再次循环进入工质液体中。
若工质液体为水，则用于这一过程的优选的气体为氢气和氦气。氢气对效率虽然稍有改善，但在某些情况下却可能产生相当严重的安全问题，因而在实际应用中氦气是更为优选的。
向储器中的工质液体中添加气体的实际效果，就是大大增大焓的变化，由此增大工质液体在给定热量和压力下的膨胀。由这一更大膨胀来看，对于给定的热能输入，可以做更多的机械功，或是为获得给定量的机械功，可以减少所使用的热能。因而不论是那种情况，这均可以明显增大过程的效率。
为获得本发明，申请人由理论上证明了，当工质液体在储器中被加热时，若在工质液体中加入“触媒”物质，则在给定温度范围内的真实焓的变化将会更大。在这种情况下，若存在有触媒物质，将会有更多的热被用来做功，而且在任一给定温度下的压力均将大于同一系统在没有触媒时的压力。这可以使在任一给定压力下的温度低于同一系统在没有触媒时的温度。
申请人还从理论上证明了，用将蒸气与少量的，比如说占重量5%的“触媒”气体相混合的方式，可使合成的气体的可压缩性因子在相当大的范围内变化。计算出的蒸汽与若干种气体的混合体的可压缩性因子Z已示出在图2中。在图2所示的、由0.1至10以上的给定的换算压力范围中，单独蒸气的Z值最小。因子Z将随着各种气体的加入而增大，尽管在加入诸如Xe、Kr、Ar等较重气体时，这一变化相当小。但如果向蒸气中加入氢气和氦气时，则可压缩性因子的变化将相当大。该曲线图的中心部分的放大图如图3所示。由图3可以看出，当在换算压力大于1且小于1.5的范围内运行时，向蒸气中添加5%的氦可使可压缩性因子增大大约50%，而在上述范围内向蒸气中加入氢时，可压缩性因子将增大接近80%。实际上，向蒸汽中添加少量的触媒物质，可使蒸汽的特性更接近于理想气体，且可以在给定的温度范围内显著地增加可利用的能量输出。
图4为一计算机给出的三维曲线图，由图中亦可以看出作为换算压力和换算温度的函数Z值的增大。若在临界温度和临界压力之外运行时，Z值的增大更为显著。
在下述等式中，下标“a”表示与单纯的蒸汽相关的参数，下标“w”表示与添加有触媒物质的蒸汽的参数，以用来表示压力，体积，分子质量和常数（R）。从可压缩性因子的定义可知：
Za＝ (PVa)/(RaT) （2）
Zw＝ (PVw)/(RwT) （3）
将上述两式相组合，有：
ZwZa=PVwRwTPVaRaT---(4)]]>
如果在两系统中的P和T彼此分别相等，则可以由等式中约掉，上式变为：
(Zw)/(Za) ＝ (RaVw)/(RwVa) （5）
由于我们已从理论上证明了Zw大于或等于Za，因此有
(RaVw)/(RwVa) ≥1 （6）
即
RaVw≥RwVa （7）
已知有：
Ra=R-Ma---(8)]]>Rw=R-Mw---(9)]]>
将其代入等式7，有：
R-MaVw≥R-MwVa---(10)]]>
或为：
(Mw)/(Ma) Vw≥Va （11）
还已知有：
Va＝ (Va)/(Ma) （12）
Vw＝ (Vw)/(Mw) （13）
其中，Va为蒸汽的标准体积膨胀量，Vw为添加有触媒物质的蒸汽的体积膨胀量。因此，还可获得不等式：
(Mw)/(Ma) (Vw)/(Mw) ≥ (Va)/(Ma) （14）
即为
MwMa·1MwMaVw≥Va---(15)]]>
若在所分析的该特定系统中，向蒸汽中添加占重量5%的氦，且水的分子量（Ma）为18，故为：
(Mw)/(Ma) ＝1+0.05＝1.05
通过分析，可测定Mw等于15.4286，故有：
15.4286/(（18）（1.05）) Vw≥Va （17）
由式17可得到下述不等式：
Vw≥1.225Va。
上式表明，在一组给定的条件下，蒸汽与氦和/或氢的组合体的体积膨胀量将比单纯蒸汽的体积膨胀量大得多。通过在给定条件下增大蒸汽的体积膨胀量，便可大大增加蒸汽所做的功。
通过对于给定系统进行必须的焓计算可从理论上证明这一特性。为了确定在一特定温度范围内工质液体的余焓，必须利用将系统理想焓和真实焓联系到一起的函数，以得出可压缩性函数。余焓可以由下述等式计算：
hx-hTc=R∫0pTr2dzdTrpr·dinPr---(1)]]>
其中等式左侧表示在恒定温度下压力从零增加到一给定压力时的余焓。
还可以计算出给定温度和压力变化时焓的变化。图5示出了单纯蒸汽的焓变化，图6示出了蒸气和5%的氦的混合体的焓变化。这两幅曲线图重叠在图7中，并示出了令人惊奇的结果。当把5%的氦加入至蒸汽中时，在各种情况下每磅质量的水的焓变化均将接近13BTU。
假定将这一原理应用于实际的发电工程。若一常规的发电厂利用每小时4，250，000磅的水可产生659兆瓦的电力，若利用每磅水13BTU来增加电厂的能量效率，则每小时可节省大约55，000，000BTU。
如上所述，这一理论可应用于蒸汽的焓释放，但它同样也可应用于各种可被加热至气态并可通过其膨胀和冷凝作机械功的工质液体。因此，向储器中的这种工质液体中添加较低分子量的气体，便可以在相等热量输入的条件下做更多的功。
图1A-1J示出了可做功的若干热力循环的P-V图和T-S图。
图2为表示单纯蒸汽和蒸汽与若干气体的混合体的可压缩性因子Z与换算压力间关系的曲线图。
图3为图2的局部放大图。
图4为表示单纯蒸汽、加有氦的蒸汽和加有氢的蒸汽的可压缩性因子Z与温度和压力间关系的曲线图。
图5为表示蒸汽的焓变化与温度和压力间关系的曲线图。
图6为表示添加有5%的氦的蒸汽的焓变化与温度和压力间关系的曲线图。
图7为表示单纯蒸汽和添加有5%的氦的焓变化与温度和压力间关系的曲线图。
图8为利用水为工质可将热能转换为机械能的装置的示意性方框图。
图9为表示用图8所示装置加热的各种物质的温度与时间间关系的曲线图。
图10为表示用图8所示装置加热的各种物质的压力与时间间关系的曲线图。
一种结构如图8所示的装置，用蒸发器12加热工质液体，这里的工质为水。一个用于将气体添加入工质的容器14与蒸发器相连接。蒸发器的输出端连接有一个叶轮机16用于产生电力供负载18使用。在叶轮机16中膨胀了的工质液体由收集器20收集，并在冷凝器22中冷凝成液体。冷凝器22可将添加的气体由液态工质中分离出来，然后再送回至蒸发器中。另一种适用的方法是，将该气体由送入叶轮机前的蒸气中分离出来。
实际上，所用的蒸发器（锅炉）是可由市场上买到的设备，比如说由美国邦吉尼亚州的Alexandria Electro Steam Generator Corporation生产的、销售商标为BABY GIANT的BG-3.3型产品。可用耗电3.3千瓦、输出为每小时10，015 BTU的不锈钢浸入式加热器来加热该蒸发器。制造时在蒸发器的适当部位设置有温度和压力传感器，从而可以读取蒸发器内部的温度和压力。在系统中还设置有附加传感器，还可以在收集器中的下流侧读取蒸汽的温度和压力。在蒸发器上还可设置有阀，以便使气体可以添加至蒸发器中的工质液体中。还可以在附加的专用于捕获蒸汽的60 psi冷凝盘管中测量蒸汽的温度和压力。
叶轮机可为12伏的汽车用发电机，且具有熔接在其上的叶片。
在下述的表1和表2中示出了各种运行的结果。所用的基本工质为水，且在水中添加有5%的氦，5%的氖，5%的氧或5%的氙。各温度读数和压力读数是在收集盘始端、在装置开始运行时以及运行后30、60、90分钟时对水和蒸汽进行测量所得到的。
表1
温度
蒸汽 蒸汽与氦 蒸汽与氖 蒸汽与氧 蒸汽与氙
初始 70 65 70 70 70
30分钟时 180 170 175 180 180
60分钟时 266 245 257 262 266
90分钟时 376 310 362 370 376
表2
压力，P.S.I.
蒸汽 蒸汽与氦 蒸汽与氖 蒸汽与氧 蒸汽与氙
初始 14.7 14.7 14.7 14.7 14.7
30分钟时 15.0 15.0 15.0 15.0 15.0
60分钟时 32.5 37.0 33.5 33.0 33.0
90分钟时 68.0 73.5 68.0 68.0 68.0
表1和表2中的数据是由多次运行所取得的平均值。
表1中的温度数据已经制在图9中，表2中的压力数据已经制在图10中。由曲线图示出的结果非常令人惊奇。在90分钟后，添加有氦的蒸汽组合体的温度是所有工质液体中最低的，平均为大约310°F。添加有氖的蒸汽混合体的温度较高，大约为362°F，添加有氧的蒸汽混合体的温度大约为370°F，单纯蒸汽和添加有氙的蒸汽的温度大约为376°F。
可以发现，在蒸发器中水的温度具有类似的关系，即在90分钟后，添加有氦的水混合体为大约200°F，添加有氖的水混合物为大约215°F，而其它混合物均为大约230°F。
可以发现，压力则具有相反的关系。添加有氦的蒸汽的压力最高，大约为72.5 psi。其它混合体具有大体相等的压力，测定的蒸汽压力为大约68 psi。
而且，还可将一伏特计接在发电机输出端处。对于单纯蒸汽的读数为12伏，而对于蒸汽+氦，这一输出上升至18伏。
由此可清楚看出，用添加少量氦至蒸发器中的方式，可使90分钟后的混合体的温度相当低，而且可使在相当低的温度下获得相当高的压力。由于这一较高的压力，使得它可以在同样量的能量输入条件下做更多的有用功。
“触媒”物质可以以较大的比例范围，比如说从占重量的大约0.1%至50%，添加至工质液体中。与工质液体的分子量越接近，则所需的“触媒”物质的量就越大。若工质为水，则最好是添加占重量3-9%的氢或氦。
氢和氦均可以增大工质液体的真实焓，可压缩性因子，从而可以增大其膨胀量，以便能够做更多的机械功。而且现已发现，氦可以使蒸发器实际所需的工作温度下降，故可以减少燃料的损耗和污染。
当工质液体在临界温度和压力下运行时，比如说水，在374℃和218atm（3205psi）下运行时，焓和可压缩性因子的增大是最显著的。当特定的容器需要在高压下运行时，比如说在利用核反应堆发电时，就可以利用和采用这种设备。