一种扫描波长仪 相关申请
本申请是于2001年1月30日提交的未决美国专利申请No.09/774,433的部分继续申请。技术领域
本发明涉及一种扫描激光器，具体地，涉及一种为可调谐激光器提供同步波长校准，为插入和返回损耗测定提供标准量度的扫描波长仪。背景技术
当越来越多的元件可以从商业途径获得时，可以明显看到纤维光学网络复杂性的巨大扩展。这些元件许多是有源的，如分布反馈(DFB)激光器和铒掺杂纤维放大器(EDFAs)。其他元件是无源的，如多路(复用)器/多路信号分离器和纤维布拉格光栅(FBGs)。这些无源元件最令人关心的特性是其光谱传输性能和/或反射率。
为了测量无源光学元件的光谱特性，工业界已经建立了不同的两项技术。一项使用宽带源输入照亮元件，并使用光谱分析器(OSA)来测量透射或反射光的光谱。另一技术在无源元件的输入端使用可调谐激光器，在输出侧使用宽带检测器，如功率测量计。当用波长仪测量出激光器的波长改变时，功率测量计记录强度差异，因此测量出元件与波长相关的透射或反射率。
在这两项技术中，可调谐激光器具有最好的光谱分辨率和动态范围。由于这些特点，都相信可调谐激光器法最有可能成功，尽管还存在一些问题。一个最主要的问题是要实现快速准确地可调谐激光器波长校准。这种测试普遍采取的方案是可调谐激光器结合标准波长仪，其中波长仪基于迈克尔逊干涉仪。在这个方案中激光器逐步增加其波长和步幅。功率测量计读出光功率。波长仪测量出波长，在激光器的波长范围内的每个波长步幅重复这个过程。
这个方案的主要问题是用波长仪测量波长所需的时间。普通的迈克尔逊干涉仪需要数千个条纹来进行精确的波长测量。扫描这样多的条纹需要超过50微秒。然后波长仪要进行条纹的快速富里埃变换(FFT)，计算出波长，这个过程需要另外的50微秒。这样就需要大约0.1秒来测量可调谐激光器的波长。
如果在2纳米(2000皮米)的范围测量无源元件的光谱特性，波长以2皮米的步幅来分度。激光器步进1000次，每步要求0.1秒来实现波长校准。全部测试时间大约为100秒或1.67分。以1皮米的分辨率进行扫描需要两倍的时间，如果扫描超过20纳米的范围，时间要另外增加10倍。100纳米范围的扫描将要求2.78小时。要测试成百上千个这种无源元件将使测试部门成为瓶颈，限制了生产速度。在一使用周期开始时对激光器进行校准后，在进行重新校准前激光器扫描不用波长仪，这样作的精度不如每次扫描前都校准好。这是校准需要时间和结果精确度之间妥协的结果。
进行插入和反射损耗测定的标准测量需要建立各测试设备和模件的插入和反射测量方法，这对使用者可能不很方便。
因此，所需要的是一种可为可调谐激光器提供精确的波长校准的扫描波长仪，这种波长仪并可自动同步提供作为常规测试一部分的插入和反射损耗测定的标准量度。发明内容
因此，本发明提供了一种扫描波长仪，通过从扫描光输出产生相对波长是周期性的电信号，和利用在限定波长范围的已知吸收线对电信号进行校准，接近实时地对可调谐扫描激光器进行波长校准。一种扫描激光器校准方式是输入扫描光输出到偏振器，偏振器耦合到纤维的高度双折射部分的一端并位于相对纤维本征模式45度的位置。纤维的高度双折射部分的另一端耦合到与正交的极化模式分开的偏振光束分光器。对偏振光束分光器的输出进行检测，电性输出复合为周期性电信号。产生周期性电信号的另一种方式是将扫描光信号输入到具有两个不同路径长度的不平衡干涉仪。从两个路径的输出经过耦合器输入到光接收器，得到周期性的电信号。这两种方式中，周期性电信号上的任意点精确地对应该点的扫描光输出的波长。通过平行的路径，含有气体的气体吸收池接收扫描光输出，其中气体具有在限定波长范围的已知光吸收谱线，光谱线被检测器检测，形成已知波长的周期性电信号的校准基准。周期性电信号上其他点的校准通过在已知校准基准之间进行内插来进行，已知校准基准基于已知光谱线之间相位差和第一已知光谱线之间相位差。
此外，扫描波长仪包括另外的检测器和耦合器，可自动和同步地形成插入和反射损耗测定的向前标准量度。
通过下面的详细介绍并结合阅读附后的权利要求和附图，对本发明的目的、优点和其他新颖特征可有清楚的了解。附图说明
图1是根据本发明的用于精确波长校准的扫描波长仪一部分的方框图；
图2根据本发明的产生扫描激光器波长的周期性电信号的偏振-维持纤维的回路方框图；
图3根据本发明的产生扫描激光器波长的周期性电信号的干涉仪的方框图；
图4是根据本发明的周期性电信号发生器的正弦输出曲线的视图；
图5是根据本发明的与已知吸收光谱线一起的叠加的正弦输出曲线的视图；
图6是根据本发明的具有与波长校准同步的向前和反射测量的扫描波长仪的说明图。具体实施方式
参考图1，可调谐的扫描激光器12提供扫描光输出到第一耦合器14，耦合器将扫描光输出输送到面板连接器和第二耦合器16。第二耦合器16输送扫描光输出到光电信号转换器17，转换器将扫描光输出转换到近似于正弦的周期性电信号。光电信号转换器的一种形式如图2所示，其中来自耦合器16的扫描光输出通过偏振器18输送到高度双折射纤维20(HiBi)的一部分，纤维20可保持偏振状态。偏振器18位于相对HiBi纤维20的本征模式或偏振轴的45度。在HiBi纤维20的另一端是偏振光束分光器22，也是位于相对HiBi纤维20的偏振轴的45度位置。HiBi纤维20结合输入偏振器18和输出偏振光束分光器22可提供随波长周期性变化的电信号，其周期为大约100皮米，其取决于HiBi纤维的长度。其中输出偏振光束分光器22带有两个接收分光器输出的检测器24，26。
光电转换器17的另一种实现方式很简单，且更稳定和噪音较少，其将来自耦合器16的扫描光信号输入到干涉仪19，如图3所示。干涉仪19具有两个长度不同，不平衡的路径21，23，可使自由光谱范围(FSR)近似为80皮米。干涉仪19的光信号输出输入到光接收器27。光接收器27的输出是电信号，随波长周期性变化，其周期为100皮米，这取决于路径21，23的长度差。
回到图1，气体吸收池28也从第二耦合器16接收到扫描光输出，并提供输出到另一个检测器30，以向光电转换器17产生的电信号提供校准基准。从可调谐激光器12的扫描光输出的波长可以进行精确的实时皮米校准。
校准的步骤有两步：
(1)从扫描光输出产生随波数周期性变化的电信号，如同设置与波长相关的编码器(encoder)；和
(2)利用来自气体吸收池28的已知光吸收谱线校准周期性的电信号。
下面介绍偏振光元件18，22和HiBi纤维20是怎样产生随波长变化的周期性电信号的。考虑如图2所示的光系统的Jones矩阵表示。
通过偏振器18输入到HiBi纤维20的光线的Jones矩阵是：E0]]>HiBi纤维20的Jones矩阵是：其中λ是光线的波长，(λ)是HiBi纤维20的快轴和慢轴之间的全相位滞后的一半，θ是HiBi纤维20的偏振输入状态和快轴之间的角度。偏振光束分光器22的一个输出的Jones矩阵是：1000]]>偏振光束分光器22的另一个输出的Jones矩阵是：0001]]>结合上述等式，偏振光束分光器22的第一分支的电场为：Eoutl(λ)=]]>展开这个等式，乘以复共轭(矩)阵，设定θ＝45度，简化结果得到：
Pout1＝E2 cos(φ’(λ))2
类似地，对于偏振光束分光器22的第二输出，可得到：Eout2=]]>和Pout2＝E2sin(φ’(λ))2
两个输出等式的和等于1，证明了无损耗的理想光元件的假定。由于检测器24，26是平方律检测器，电流与光功率成正比。通过减去检测器电流并被其和除得到复合信号。
Sig＝(Pout1-Pout2)/(Pout1+Pout2)
＝(E2 cos(φ’(λ))2-E2 sin(φ’(λ))2)/(E2 cos(φ’(λ))2+E2 sin(φ’(λ))2)
＝2cos(φ’(λ))2-1这代表了希望的状态，因为输出信号现在归一化。其值在+1和-1之间正弦变化。HiBi纤维20的快和慢轴之间的相位滞后为：
(λ)＝2πLΔη/λ其中，L是纤维的物理长度，Δη是快轴和慢轴的分度之间的差。λ是真空中光线的波长。注意`(λ)＝0.5(λ)，并限定波数k为k＝2π/λ，代入Sig的等式，得到：
Sig＝2cos(LkΔη/2)2-1当以波数的函数绘出时，复合输出信号是正弦波，其周期为k＝2π/LΔη。
图4显示了50米长的HiBi纤维20的复合信号32，纤维的快轴和慢轴的指数之间的差为0.000388。该纤维的自由光谱范围在1550纳米波长时为大约3.239/cm，大约为0.124纳米。当激光器扫描100纳米时，有大约800个周期。比较信号利用图3所示的干涉仪19由光接收器27产生。
同样地，图3所示的干涉仪19的两个路径21，23之间的相位差大约为＝2πLη/λ，其中L是长和短路径的长度差。干涉仪19的输出是Sig＝A02cos2(πLη/λ)，其中A0是输入到干涉仪的信号。因此，干涉仪19的作为波数(1/λ)函数的输出是简单的正弦平方函数。
已知纤维20的精确长度以及本征模式之间指数差，或已知干涉仪19的两个路径21，23的长度差，波形上只有一个点需要校准，其后其他波长可通过计算周期来进行校准。然而纤维20或路径21，23的长度随环境条件而变化，主要受温度影响，Δη随环境条件以及波长而改变。这些改变在其他条件下不会很大，但在纳米精度下进行校准时，其影响不能忽略。
第二耦合器16具有第二分支，第二分支上有气体吸收池28，其包含乙炔或氰化氢。这些气体有许多在1550纳米光波长附近的吸收谱线，作为通讯使用光源的校准很理想。图5显示了吸收光谱34如何用于校准图4所示的周期性波形32。在这个示例中对星号指示的样本36的波长进行了测定。
当扫描激光器12进行扫描时，设置了某种与激光器位置相关的指示器，这些指示器可通过用于转动扫描激光器12的光栅的步进马达产生阶跃或其他类似信号。图5的水平轴代表来自扫描激光器12内的该信号，当信号改变时，激光器的波长通过不清楚的方式改变，当然希望设计得尽可能的线性。波长改变导致来自光电转换器17的近似正弦变化的周期性波形32改变，和由于气体吸收池28的吸收产生的光功率改变。吸收谱线34位于已知的波长，由于通过水平轴坐标吸收谱线与周期性波形32相关联，吸收谱线可用于校准周期性波形。
假定k1已知和k2已知代表两个从吸收谱线34的位置测定的已知、波数。假定Δ1是这两个通过周期性波形32测定的已知波数之间的相位，在图5的示例中，最左边的吸收线34的波长为1588.588纳米，右侧下一个吸收线的波长为1530.976纳米，对应于乙炔中的P(11)和P(10)线。检查周期性波形，其有11.19个周期来分隔这两个校准波长。定义Δ2为吸收线光谱34的第一已知波数与希望的未知波数之间的相位差，可得到位于样品36位置的波数k未知。
k未知＝k1已知+Δ2((k2已知一k1已知)/Δ1)根据图5中的相位差，有k1已知＝41023.991/cm，k2已知＝41040.391/cm，Δ1＝11.192×2π和Δ2＝5.14×2π，然后得到样品36的未知的波数为41031.524/cm，等于1531.307纳米。通过这种计算方法，周期性波形32上各个点的波数，从而波长，可进行校准，这意味着可调谐激光器12扫描中各步幅的波长可以校准。
为了估计校准误差，要以高精度得到已知波数之间的差，一般误差要小于1皮米，这意味着计算未知波数的误差取决于用于校准的吸收线34和用于测定相位的未知数之间的分隔。已有以更高的精度测量相位的技术。乙炔和氰化氢吸收池的吸收线34之间的分隔是在0.5纳米的量级。因此，可认为计算能够使其绝对校准误差保持在1皮米的量级。当在吸收线34之间进行内插时计算更精确，但是外推也足够精确，只要电信号的周期性特征不随外推的波数有太大的改变或在进行扫描所需时间内有太大的改变。
最佳精度取决于使扫描激光器12的扫描尽可能快，同时保证检测器24，26，30和接收器电路有满意的信躁比(SNRs)。扫描激光器12和这些检测器24，26，30之间的光损耗应当相对较低，只有10dB或更低。这意味着如果激光器的输出是1dBm，那么在检测器应当是-10dBm。为了在0.1秒内扫描10纳米同时在每个皮米进行取样，就要求在0.1秒采集大约10000个样本，或每秒采集100000个样本。因此，接收器电路的带宽应当为100kHz。具有数百KHz带宽的设计良好的接收器/检测器前端具有-80dBm的躁声等效功率，所以信躁比应当为大约70dB。这比得到非常精确的相位测量所要求的要高很多，同时能够在1秒内保持最宽的光谱扫描，假定激光器12能有该速度。
一旦得到波形，就进行校准。但这是单次过程，是比较简单和直通的计算，如上所述。对强大的数字信号处理器进行这种计算有几秒种就足够了。因此具有1皮米精度和1皮米分辨率的30纳米扫描的全部时间可少于4或5秒，这是用Michelson干涉仪校准可调谐激光器所需时间的动态范围。
现在参考图6，图6显示了完整的扫描波长仪。来自可调谐激光器12的光通过第一耦合器14，其特征在于可将光按90∶10比例区分，90％通过面板到达进行测试的装置(DUT)。第一耦合器的一部分光然后通过下面的两个50∶50区分的耦合器16，32。第三耦合器16的光由气体吸收池28和检测器(D2)30组合进行如上所述的处理，以及干涉仪19和接收器(D3)组合进行波长校准。来自第二耦合器32的50％的光耦合到向前检测器(D1)34以同步测量向前光功率。类似地，DUT或面板的反射光功率通过第一耦合器14返回到反射检测器(D4)36，以同步测量发射光功率能。来自D134的向前光功率用于DUT的插入和反射损耗测定的标准量度。
为进行插入损耗测定，将扫描光输出输入DUT，并通过适当的光功率计在DUT的输出侧进行测量。插入损耗根据从DUT测得的输出功率与输送的扫描光输出之比进行计算，其中扫描光输出由向前光功率测量来确定，即，
插入损耗＝10×log(DUT输出光功率/向前光功率)
其中向前光功率是k×D1(光敏二极管电流)。类似地，DUT的反射损耗根据D436的反射光功率与向前光功率量度之比来计算。
因此，本发明提出了一种扫描波长仪，可向扫描激光器提供实时波长校准，其形成可随扫描激光器波长周期性变化的电子波形，可利用已知的吸收谱线对周期性电子波形进行校准。通过在已知吸收谱线之间进行内插或外推，通过周期性波形上的一点可精确地确定其波长，并可同步地测量向前扫描光输出，并作为标准量度用于进行测试的装置的插入和反射损耗测定。